Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 72 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ
72
()
111
2,5≤≤− γzzc , выражение для плотности потока нейтронов (3.8)
примет вид
(
)
(
)
11
0,0, exp
≅
−γ
Φ
z
Bz. (3.9)
Это выражение позволяет по измеренному потоку нейтронов вдоль оси
z призмы определить
коэффициент релаксации
11
γ , а затем по формуле
(3.7) рассчитать значение
2
χ .
Следует заметить, что коэффициент релаксации
11
γ определяется
по той части распределения плотности потока, которая соответствует
экспоненциальному закону. Именно с таким ходом зависимости плотно-
сти нейтронов связаны названия
экспоненциальный реактор, экспонен-
циальные опыты, теория экспоненциального опыта.
Примером другой геометрии экспоненциального реактора служит
цилиндр с экстраполированным радиусом R и плоским источником в на-
чале координаты z. В этом случае поток при больших величинах z есть
()
()
(
)
0
11
0
0
01 0 11
2
sh
,,
sh
rz
γ−
⎛⎞
≅
⎜⎟
γ
⎝⎠
Φ
Φ
cz
jr
J
jJ j R c
(3.10)
где
2
22
0
11
.
⎛⎞
γ= −χ
⎜⎟
⎝⎠
j
R
(3.11)
Результаты измерений потока вдоль оси z, выполненных с помощью
небольших фольг или счетчиков, сопоставляются с равенствами (3.6),
(3.10), откуда можно вычислить коэффициент релаксации
11
γ . Используя
уравнения (3.7), (3.11) и размеры колонны, можно найти параметр
2
χ .
3.2.2. Ожидаемое распределение плотности нейтронов
в экспоненциальном реакторе
Чтобы понять, какая информация может быть получена из экспо-
ненциальных опытов, обсудим некоторые возможные частные случаи на
примере определения квадрата длины диффузии (в этом случае
22
1χ≡− L ) в тепловой колонне в виде прямоугольной призмы с цен-
трально размещенным точечным источником тепловых нейтронов [1]. В
этом случае также приходят к уравнениям (3.7) и (3.9).

Страницы