Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 3. ТЕОРИЯ ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНОГО ОПЫТА
73
Предположим, что поглощение в колонне отсутствует, т.е. 0σ=
a
,
и, следовательно, ∞=L . Очевидно из уравнений (3.7) и (3.9)
−несмотря
на то, что среда не поглощает нейтронов, плотность нейтронов вдоль
оси z экспоненциально затухает. При этом скорость затухания опреде-
ляется только поперечными размерами призмы. Этот эффект получил
название «
геометрического поглощения» или утечки.
Наличие эффекта «геометрического поглощения» оказывается
исключительно важным для анализа результатов экспоненциальных
опытов как с поглощающими, так и с размножающими средами. Если
построить для этого случая ожидаемое распределение плотности теп-
ловых нейтронов в полулогарифмических координатах (рис. 3.2), то
оно будет иметь вид линейной
зависимости (кривая
1).
В случае реального замед-
лителя имеет место небольшое,
но отличное от нуля сечение по-
глощения, т.е.
0
a
≠
σ
и длина
диффузии будет иметь какое-то
конечное значение. Следова-
тельно, согласно (7) коэффици-
ент релаксации или скорость за-
тухания плотности нейтронов
будет выше, чем в случае «гео-
метрического поглощения» и со-
ответствующая данному случаю,
кривая
2 пойдет круче.
Измеряя наклон линии
2 и зная поперечные размеры призмы, с
помощью (7) можно вычислить
2
L .
3.2.3. Особенности экспериментального
определения характеристик переноса
В мультиплицирующей среде, т.е. в решетке состоящей из горючего
и замедлителя, экспоненциальный ядерный реактор позволяет помимо ма-
териального параметра
2
χ найти миграционные характеристики τ и
2
L , а
также эффективные поперечные сечения для всей системы Σ
a
и Σ
tr
[2].
Отметим основные принципы их экспериментального определения.
–
–
0
c
=σ
0
c
≠σ
–
ln
Ф
Z
1
α
2
3
Рис. 3.2. Ожидаемое распределение
плотности нейтронов в экспоненци-
альном реакторе:1 замедлитель,
; 2 замедлитель, ;
3 размножающая среда

Страницы