Колебания и волны. Геометрическая и волновая оптика. Кузнецов С.И. - 24 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

24
а б в
Рис. 2.7
Такие колебания называются линейно поляризованными.
2.
Начальная разность фаз равна π. Тогда 1πcos
−
=
, следовательно
0
2
21
2
1
2
2
2
2
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
++
AA
xy
A
x
A
y
;
0
2
21
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
A
y
A
x
.
Уравнение колебания в этом случае
x
A
A
y
1
2
−= . (2.4.2)
То есть точка тоже будет колебаться вдоль прямой, проходящей через
начало координат, но прямая лежит в других четвертях по сравнению с
первым случаем (рис. 2.7,
б).
Амплитуда результирующего колебания в обоих случаях равна:
2
2
2
1
AAA +=
. (2.4.3)
3.
Начальная разность фаз равна π/2. Проанализируем уравнение
(2.3.2), учитывая, что
;1
2
π
sin =
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
0
2
π
сos =
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
.
,φΔsinφΔcos
2
2
21
2
1
2
2
2
2
=−+
AA
xy
A
x
A
y
1
2
2
2
2
1
2
=+
A
y
A
x
. (2.4.4)
Это уравнение эллипса с полуосями А
1
и А
2
(рис. 2.7, в). Случай эллип-
тически поляризованных колебаний.
При
21
AA = получим уравнение окружности (циркулярно-
поляризованные
колебания).
4.
Все остальные разности фаз дают эллипсы с различным углом
наклона относительно осей координат.

Страницы