ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
26
Эта функция обозначает долю молекул единичного объёма газа,
абсолютные скорости которых заключены в единичном интервале ско-
ростей, включающем данную скорость.
Обозначим
,
2
π
4
2
3
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
kT
m
A
тогда, из (2.3.4) получим:
.υ)υ(
2
2
υ
2
kT
m
Aef
−
= (2.3.5)
График этой функции показан на рисунке 2.6.
Рисунок 2.5
Выводы:
• Вид распределения молекул газа по скоростям для каждого газа
зависит от рода газа
(m) и от параметра состояния (Т). Давление P и
объём газа V на распределение молекул не влияют
.
• В показателе степени стоит отношение
kT
m
2
υ
2
, т.е. кинетиче-
ской энергии, соответствующей данной скорости
υ к (kТ) – средней
энергии теплового движения молекул при данной температуре, значит
распределение Максвелла характеризует распределение молекул по
значениям кинетической энергии
(то есть показывает, какова веро-
ятность при данной температуре иметь именно такое значение кине-
тической энергии
).
Рассмотрим пределы применимости классического описания рас-
пределения частиц по скоростям. Для этого воспользуемся соотношени-
ем неопределенностей Гейзенберга. Согласно этому соотношению ко-
ординаты и импульс частицы не могут одновременно иметь определен-
ное значение. Классическое описание возможно, если выполнены усло-
вия:
,∆∆ hPx
x
>>
,∆∆ hPy
y
>>
.∆∆ hPz
z
>>
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
