Качественный рентгенофазовый анализ. Кузнецова Г.А. - 9 стр.

            разность хода лучей 1 и 2 ∆ = AB + BC = 2d sin θ , а их относительная         фаза
            ϕ = ∆ λ периодична с периодом λ .
                 В общем случае соседние плоскости "отражают" в разных фазах. Для лучей 1
            и 3 разность хода удваивается, для 1 и 4 - утраивается и т. д. В случае множества
            «отражающих» плоскостей можно подобрать такую удаленную от поверхности
            плоскость k , для которой ∆ = λ 2 , т. е. она «отражает» в противоположной фазе
            относительно первой плоскости: лучи 1 и k гасят друг друга. Аналогично гасятся
            лучи 2 и k + 1 , 3 и k − 2 и т. д., т. е. интенсивность результирующей волны равна
            нулю. И лишь когда все плоскости «отражают» в одной фазе, т. е. разность хода
            составляет целое число длин волн ∆ = nλ , отраженные лучи будут усиливать друг
            друга максимальным образом. Раскрыв величину ∆ , получим уравнение Брэгга -
            Вульфа:
                                                    nλ = 2d (hkl ) sin θ                    (1)
            Оно показывает, что плоскости из атомов «отражают» рентгеновские лучи иначе,
            чем зеркало отражает видимый свет. При «отражении» рентгеновского излучения с
            длиной волны       λ от плоскостей с межплоскостным расстоянием d hkl
            дифракционные лучи возникают лишь под углами θ = arc sin(nλ / 2d (hkl ) ) . Целые
            числа n = 1, 2, 3 . . ., показывающие, сколько длин волн укладывается в разности
            хода лучей, «отраженных» соседними плоскостями, называют порядком
            отражения. Из эксперимента определить порядок отражения n не всегда возможно.
            Поэтому обычно рассчитывается отношение d ( hkl ) / n . В этом случае символ
            рентгеновского отражения hkl будет включать и порядок отражения, т. е. hkl есть
            n(hkl ) = nhnknl , то d ( hkl ) / n = d hkl уравнение Брэгга - Вульфа принимает вид
            λ = 2d hkl sin θ .
            Приведенный вывод условий дифракции не строг. Предполагается, что
            рентгеновские лучи:
            • «отражаются» плоскостями из атомов, хотя реально они рассеиваются каждым
                электроном кристалла независимо;
            • не преломляются при переходе из воздуха в кристалл и из кристалла в воздух;
            • не ослабляются по мере проникновения в глубь кристалла и т. д.
                  Кроме того, считается, что:
            • электроны атома рассеивают как свободные электроны, т.е. связь с ядром слабая;
            • период движения электрона по орбите намного больше периода колебаний
              падающего излучения, т.е. рассеивание происходит на неподвижном электроне.

                                4. Способы получения рентгенограмм
                 Экспериментально рентгенограммы      исследуемых объектов могут быть
            получены с применением различных рентгеновских камер на рентгеновских
            установках с фотографической регистрацией (установки УРС-2,0; УРС-60 и т.д.) и
            с применением регистрации дифракционной картины с помощью детекторов
            рентгеновского излучения (дифрактометры рентгеновские общего назначения
            ДРОН-2; ДРОН-З и т.д.).




PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com