Фотометрия, геометрическая и волновая оптика. Лантух Ю.Д - 44 стр.

      В соответствии с (7), A(P) будет достигать максимума или минимума в за-
висимости от того, нечетное или четное (начиная с первой) число m зон Френе-
ля открыто.
      Неравенство (4) указывает на то, что по мере того, как растет m, вклад Am
будет уменьшаться и в пределе станет исчезающе малым по сравнению с A1. То-
гда A(P), определенная из (7), перестанет изменяться и будет равна A1/2. Физи-
чески это означает, что приемник света, помещенный в точку P, будет находить-
ся под воздействием почти свободно распространяющейся волны с практически
полностью открытым волновым фронтом.

        1.4 Виды и параметр дифракции

      Приведенные выше простые вычисления свидетельствуют о том, что кар-
тина дифракции существенно зависит от того, какое число зон Френеля m видно
из точки наблюдения.
      В связи с этим m называют параметром дифракции. Это число не обяза-
тельно должно быть целым. Вычислим его, поместив на пути волны от точечно-
го источника S препятствие в виде диафрагмы с отверстием радиусом r = d/2
(рисунок 3а).
                                        x                x   x
        Препятствие           Экран
                                        P’
                                                                     -a, b
    S                                   P
                          r   θ              I       I
                                                                             S* , P
               a                   b

                      а                              б           в

              Рисунок 3 - К вычислению параметра дифракции m


     Число m открытых отверстием зон можно определить, воспользовавшись
формулой (3), в которой нужно положить rm = d / 2 и затем выразив m:

                                        d2      d2
                                  m =         =    ,                                  (8)
                                       ab       Lλ
                                            λ
                                      a + b

        где
                                                  ab
                                       L =             .                              (9)
                                                 a + b

      Очевидно, полученным результатом можно будет использовать и для чис-
ла закрытых зон (начиная с первой) в случае препятствия в виде диска диамет-
ром d, помещенного между источником и экраном на расстояниях a и b.

        44