Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 76 стр.

     После подстановки этих соотношений в формулу (3.15) выра-
жение для акустической мощности теплового источника принимает
вид:
             ( B − 1) S1U1,0 p12,m ⎧⎪ K u sin(ωτu ) sin[ 2(ωx * c1 + ϕ1 )]
      Ac =                          ⎨                                      +
                     2Q0            ⎪⎩             2ρ1,0 c1

                                              ⎫⎪
      + K p cos(ωτ p ) sin 2 (ωx * / c1 + ϕ1 )⎬ ,    p1,m = ρ1,0 c1 C1 .       (3.21)
                                               ⎪⎭

    Для устройств, схема которых представлена на рис. 3.1, б, рас-
положение области теплоподвода не меняется, p* – амплитуда ко-
лебаний давления газа в емкости, а формула (3.15) сохраняет свой
вид.
     Таким образом, без учета потерь акустической энергии выра-
жения (3.12), (3.15), (3.21) позволяют достаточно просто выполнить
качественный анализ условий самовозбуждения звука в установках
с тепловыми источниками. Поскольку тип источника энергии, спо-
соб теплоподвода к газу, механизм обратной связи не конкретизи-
руются, условия (3.16) – (3.18), (3.20) имеют достаточно общий ха-
рактер.


 3.3. Характеристическое уравнение задачи исследования
                 границ неустойчивости

     Примеры, рассмотренные в подразд. 3.2, показали, что энерге-
тический метод применим, если известна частота колебаний. Для
трубы (рис. 3.1, а) из условий на плоскости теплоподвода (3.1),
с учетом зависимости скорости тепловыделения от акустических
возмущений (3.14) получается соотношение:

         Z 2−,*1 + (1 + B0 K u ) Z1−,*1 = B0 K p , B0 = ( B − 1) U1,0 Q0 .     (3.22)

                                       75