ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
91
Метод крутильных колебаний
Второй способ основан на теории малых крутильных колебаний твердых тел. Ша-
тун AB подвешивается на упругом стержне так, чтобы ось вращения проходила через
центр масс, перпендикулярно плоскости кручения (рис. 2. 47).
Рис. 2. 47
Закрутив деталь на некоторый угол, дадим ей свободу перемещения. Эти движения
представляют собой крутильные колебания с периодом, который определяется по
фор-
муле:
,2
c
J
C
z
⋅=
πτ
где −c коэффициент жесткости упругого стержня. Эта величина
вычисляется по формуле:
,
32
4
h
Gd
c
⋅
=
π
где
−
G модуль упругости материала стержня
при сдвиге;
−d диаметр стержня,
−
h его длина. Тогда момент инерции детали будет
равен
.
4
2
2
π
τ
c
J
C
z
=
Если же по тем или иным причинам коэффициент жесткости
c не представляется
возможным найти, то экспериментально определяют период колебаний
э
τ
эталонного
тела, момент которого известен. Например, для твердого тела – диска массы
э
m и ра-
диуса
э
R период колебаний равен .2
с
J
э
э
πτ
= Тогда исключив коэффициент жестко-
сти, получим выражение момента инерции:
.
2
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
=
э
эz
JJ
C
τ
τ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »
