Электротехника и электроника. Лавров В.М. - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ОГУ | Оренбург

Составители: 

Рубрика: 

Диапазон частот, применяемых на практике синусоидальных токов и
напряжений, очень широк: от долей герца, например, в геологоразведке, до
десятков тысяч мегагерц (МГц) в радиолокации.
Синусоидальные токи и напряжения низких частот (до нескольких
килогерц) получают с помощью синхронных генераторов, в которых ис-
пользуется принцип получения синусоидального напряжения путем вра-
щения витка с постоянной угловой скоростью в однородном магнитном
поле. Этот принцип основан на явлении электромагнитной индукции, от-
крытом в 1831 году М.Фарадеем. Синусоидальные токи и напряжения вы-
соких частот (ВЧ) получают с помощью ламповых или полупроводнико-
вых генераторов.
Источники синусоидальной ЭДС (источники синусоидального на-
пряжения) обозначают на схемах с помощью условных обозначений (ри-
сунок 3.2, а, б) или только показывают напряжение между зажимами ис-
точника (рисунок 3.2, в), т.к. в большинстве случаев принимают источники
идеальными и ввиду равенства нулю их внутреннего сопротивления имеем
,uе
=
U
E
&&
= и т.д.
е
E
u
U
U
1
а) б) в)
1
1
2
2
2
.
.
.
Рисунок 3.2 – Условные обозначения идеальных источников ЭДС
3.1.2 Действующее и среднее значения синусоидальных токов и
напряжений.
Согласно закону Джоуля-Ленца тепловая энергия Q, выделяемая в
резисторе с сопротивлением R при протекании по нему постоянного тока I
0
в течение промежутка времени t равна:
tRIQ ⋅⋅=
2
0
.
(3.7)
Для синусоидального тока формулу (3.7) можно применить лишь для
определения тепловой энергии
dQ, выделившейся в резисторе с сопротив-
лением
R за бесконечно малый промежуток времени dt, в течение которого
силу тока
i можно считать не изменяющейся:
RdtidQ
2
= ,
(3.8)
За период времени Т выделившаяся энергия:
103
       Диапазон частот, применяемых на практике синусоидальных токов и
напряжений, очень широк: от долей герца, например, в геологоразведке, до
десятков тысяч мегагерц (МГц) в радиолокации.
       Синусоидальные токи и напряжения низких частот (до нескольких
килогерц) получают с помощью синхронных генераторов, в которых ис-
пользуется принцип получения синусоидального напряжения путем вра-
щения витка с постоянной угловой скоростью в однородном магнитном
поле. Этот принцип основан на явлении электромагнитной индукции, от-
крытом в 1831 году М.Фарадеем. Синусоидальные токи и напряжения вы-
соких частот (ВЧ) получают с помощью ламповых или полупроводнико-
вых генераторов.
       Источники синусоидальной ЭДС (источники синусоидального на-
пряжения) обозначают на схемах с помощью условных обозначений (ри-
сунок 3.2, а, б) или только показывают напряжение между зажимами ис-
точника (рисунок 3.2, в), т.к. в большинстве случаев принимают источники
идеальными и ввиду равенства нулю их внутреннего сопротивления имеем
е = u , E& = U& и т.д.
                е                      E
                                        .
     1                  2      1                 2    1              2
                                              .              U
                                                              .
           u                                  U
            а)                           б)                   в)
     Рисунок 3.2 – Условные обозначения идеальных источников ЭДС

     3.1.2 Действующее и среднее значения синусоидальных токов и
напряжений.
      Согласно закону Джоуля-Ленца тепловая энергия Q, выделяемая в
резисторе с сопротивлением R при протекании по нему постоянного тока I0
в течение промежутка времени t равна:
                       Q = I 02 ⋅ R ⋅ t .                        (3.7)
      Для синусоидального тока формулу (3.7) можно применить лишь для
определения тепловой энергии dQ, выделившейся в резисторе с сопротив-
лением R за бесконечно малый промежуток времени dt, в течение которого
силу тока i можно считать не изменяющейся:
                        dQ = i 2 Rdt ,                             (3.8)
     За период времени Т выделившаяся энергия:




                                                                     103

Страницы