Сопротивление материалов. Ч.2. Левченко Н.Б. - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГАСУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

71
бающий момент, вызванный этой нагрузкой (координаты
1
x ,
2
x ,
3
x
должны отсчитываться так же, как при определении момента от за-
данной нагрузки):
участок 1:
40
1
≤≤ x м;
1111
2/3)( xxHxM
A
⋅
=
⋅
= ;
участок 2:
30
2
≤≤ x
м;
2221
164)( xxRHxM
A
A
⋅
−
=
⋅−⋅=
;
участок 3:
20
3
≤≤ x
м;
3331
2/3)( xxHxM
B
⋅
=⋅= .
Аналогично для определения второго обобщенного перемеще-
ния – угла поворота сечения А – приложим в точке А сосредоточен-
ную пару сил, равную единице (рис. 4.29, б), и определим изгибаю-
щий момент от этой пары:
участок 1:
40
1
≤≤ x м;
12/11)(
1112
−
⋅
=−⋅= xxHxM
A
;
участок 2:
30
2
≤≤ x
м;
114)(
22
=−⋅=
A
HxM
;
участок 3:
20
3
≤≤ x
м;
3332
2/1)( xxHxM
B
⋅
=⋅=
.
Вариант 1. Аналитическое интегрирование формулы
Максвелла – Мора
Подставим в формулу Максвелла – Мора (4.21) выражения для
изгибающих моментов от заданной нагрузки, найденные ранее при
определении внутренних усилий в рассматриваемой раме, умножим
их на выражения для изгибающих моментов от единичных обобщен-
ных сил на всех трех участках и выполним интегрирование. Тогда,
учтя, что const=E
I
, проинтегрируем формулу (4.21):
+−−+⋅−⋅=δ⋅
∫∫
2
3
0
2211
2
1
4
0
1
верт.
)6)(2020(
2
3
)1045( dxxxdxxxxEI
B
∫
=−+
2
0
333
2
3
)35(
dxxx 250 кН·м
3
;

Страницы