Составители:
Рубрика:
14
его распределенной по всей длине нагрузкой. Интенсивность распре-
деленной нагрузки равна собственному весу, действующему на еди-
ницу длины стержня, т. е.
на первом и втором участках
1
21
211
1
)(
)(
A
ll
llA
q γ=
+
+
γ
=
,
на третьем участке
2
3
32
2
A
l
lA
q γ=
γ
=
,
где γ – объемный вес материала стержня.
Эпюры продольной силы и напряжений строим, используя ме-
тод сечений, аналогично тому, как это делали в задаче № 1. Заметим,
что угол наклона эпюры продольной силы зависит от величины q и,
следовательно, при построении эпюры N в масштабе угол ее наклона
на первом и втором участке
должен быть больше, чем на третьем
участке, так как A
1
по условию больше, чем A
2
(рис. 1.4, б). Угол же
наклона эпюры напряжений зависит от объемного веса γ, и поэтому
угол наклона эпюры напряжений на всех участках одинаков
(рис. 1.4, в).
Находим перемещение (опускание) сечения а–а. Это перемеще-
ние можно искать разными способами. По первому способу для оп-
ределения перемещения используем формулу (1.4). Здесь F – сосре-
доточенная сила, вызывающая перемещение участка длиной l; G
– собственный вес рассматриваемого участка. Эту формулу можно
использовать на участках постоянного сечения между сосредоточен-
ными силами. Отсчет надо вести от неподвижного сечения, т. е. за-
делки. Например, в рассматриваемой задаче перемещение сечения а–
а складывается из удлинения участка длиной l
1
, которое мы обозна-
чим ∆l
1
, и удлинения участка длиной l
a
– ∆l
a
. При определении удли-
нения ∆l
1
в формуле (1.4) сила F равна сумме F
1
, F
2
и собственного
веса всех расположенных ниже участков. Вес участка стержня дли-
ной l
1
:
11
lAG γ= . Таким образом, по (1.4)
1
111322121
1
)2/(
EA
llAlAlAFF
l
γ
+
γ
+
γ
+
+
=∆
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
