Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 11 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

11
Речь пойдет о зависимости
D
от
E
, специфические же особенности
дисперсии магнитных свойств вещества не будут обсуждаться.
В любом переменном поле, в том числе при наличии дисперсии,
вектор
/4P D E

имеет физический смысл электрического момента
единицы объема вещества [1].
Вектор поляризации
P
может быть введен согласно определению
divP

, где
— истинная (микроскопическая) плотность зарядов в
веществе. Это равенство выражает собой электрическую нейтральность
тела в целом, и его (вместе с условием
0P
вне тела) достаточно для того,
чтобы показать, что полный электрический момент тела равен интегралу
PdV
. Очевидно, что этот вывод относится к переменным полям в той же
степени, что и к постоянным.
В быстропеременных полях обычно приходится иметь дело со
сравнительно малыми напряженностями, тогда связь
D
с
E
можно
считать линейной. Наиболее общий вид линейной зависимости между
Dt
и значениями функции
во все предыдущие моменты времени
может быть написан в виде интегрального соотношения:
0
D t E t f E t d
(1.15)
(выделение члена
удобно для установления аналитичности
E
в
верхней полуплоскости). Здесь
f
- функция времени, зависящая от
свойств среды. По аналогии с формулой
DE
для электростатических и
низкочастотных полей будем писать соотношение (1.15) в символической
форме:
ˆ
DE
где
ˆ
- линейный интегральный оператор, действие которого определяется
согласно (1.15).

Страницы