Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

20
0, 0
dd
dd
 


. (1.34)
В действительности эти условия автоматически выполняются как
следствие более сильных неравенств, которым всегда удовлетворяют
функции

и

в областях прозрачности.
1.5. Аналитические свойства функции

Функция
f
в (1.15) конечна при всех значениях своего аргумента,
в том числе и при
0
. У диэлектриков эта функция стремится при

к нулю. Это обстоятельство является следствием того факта, что на
значение
Dt
в заданный момент времени не могут заметно влиять
значения
Et
в очень давние моменты. Физический механизм, лежащий в
основе интегральной зависимости вида (1.15), заключается в процессах
установления электрической поляризации. Поэтому интервал значений, в
котором функция
f
заметно отличается от нуля,— порядка величины
времени релаксации, характеризующего скорость этих процессов.
Сказанное относится и к металлам, с той лишь разницей, что
стремится к нулю при

не сама функция
, а разность
4f
[1]. Это отличие связано с тем, что уже прохождение
стационарного тока проводимости хотя и не приводит к какому-либо
реальному изменению физического состояния металла, но в наших
уравнениях формально означает появление индукции
D
согласно
14D
E
c t c
,
или
0
44
t
D t E d E t d


.
Функция

была определена согласно (1.17):

Страницы