Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

25
этом существенно, что для любой функции
''

, удовлетворяющей
физически необходимому требованию
'' 0
при
0
, формула (1.42)
дает функцию
'

, не противоречащую никаким необходимым
физическим требованиям, т. е. принципиально возможную (знак и
величина
'
не ограничиваются никакими общими физическими
условиями). Это обстоятельство и дает возможность использовать
формулу (1.42) даже по приближенной функции
''

. Напротив,
формула (1.41) не дает (в общем случае произвольной функции
'

)
физически возможной функции
''

, так как не обеспечивает
автоматическим образом положительность последней.
Можно получить формулу, выражающую значения

на верхней
мнимой полуоси через значения
''

на вещественной оси. Эта формула
имеет вид:
22
0
''
2
1
xx
i dx
x



. (1.44)
Если проинтегрировать это соотношение с обеих сторон по
, то
получается
00
1 ''i d d





. (1.45)
Все изложенные результаты (с небольшим лишь видоизменением)
относятся и к магнитной проницаемости

. Отличие связано прежде
всего с тем, что при увеличении частоты функция

сравнительно
рано теряет физический смысл. Поэтому, например, применять формулы
Крамерса — Кронига к

надо следующим образом. Вместо
бесконечного рассматриваем конечный интервал значений
(от
0
до
1
),
простирающийся до таких частот, при которых
еще имеет смысл, но
уже перестает меняться и ее мнимую часть можно считать равной нулю;

Страницы