Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 26 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

26
соответствующее вещественное значение
обозначим как
1
. Тогда
формулу (1.42) надо писать в виде:
1
1
22
0
''
2
'
xx
dx
x


. (1.46)
В противоположность
0
, значение
0
0

может быть как
меньше, так и больше 1. Изменение же

вдоль мнимой оси по-
прежнему является монотонным убыванием — на этот раз от
0
до
10

.
Наконец, отметим, что аналитическими свойствами, установленными
в этом параграфе для функции
, в равной степени обладает и функция
1/
. Так, аналитичность
в верхней полуплоскости следует
из аналитичности и отсутствия нулей у функции
в этой
полуплоскости. Для функции
справедливы те же соотношения
Крамерса—Кронига (1.40) - (1.41), что и для
.
1.6. Плоская монохроматическая волна в среде с поглощением
Уравнения Максвелла (77,2) для монохроматического поля гласят:
, i H crot E i E crot H
. (1.47)
Эти уравнения сами по себе составляют полную систему, так как
уравнения (1.13) следуют из них автоматически и потому не должны
рассматриваться отдельно. Предполагая среду однородной и исключив из
этих уравнений
H
(или
E
), получим уравнение второго порядка:
2
2
0EE
c

(1.48)
(и такое же уравнение для
H
).
Рассмотрим плоскую электромагнитную волну,
распространяющуюся в неограниченной однородной среде. В плоской
волне в пустоте зависимость поля от координат дается множителем вида

Страницы