ВУЗ:
Составители:
28
а возводя какую-либо из них в квадрат и используя (1.50), найдем
22
EH
. (1.52)
Следует, однако, помнить, что ввиду комплексности всех трех
векторов
k
,
E
,
H
эти соотношения в общем случае не имеют того
наглядного смысла, который они имели бы для вещественных величин.
Не останавливаясь на громоздких соотношениях, получающихся в
общем случае, рассмотрим наиболее важные частные случаи.
Особенно простые результаты получаются для волны,
распространяющейся без затухания в непоглощающей (прозрачной)
однородной среде. Волновой вектор в этом случае веществен и по
величине равен:
kn
cc
, (1.53)
где
n
называется показателем преломления среды. Как
электрическое, так и магнитное поля лежат в плоскости,
перпендикулярной к вектору к (чисто поперечная волна), причем
перпендикулярны друг к другу и связаны соотношением
1HE
(1.54)
(
1
—единичный вектор в направлении
k
). Отсюда следует, что
**
EE HH
. Это, однако, не означает равенства электрической и
магнитной энергий в волне (как в отсутствие дисперсии), поскольку
последние даются другими выражениями (два члена в формуле (1.32)).
Суммарную плотность электромагнитной энергии в этом случае можно
привести к виду:
2 * *
1
16 8
d c dk
U EE EE
dd
. (1.55)
Скорость
u
распространения волны в среде определяется известным
выражением групповой скорости:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
