ВУЗ:
Составители:
30
или
, а коэффициент
может быть отличным от нуля и при
вещественных (отрицательных)
и
.
Выразим величины
n
и
через вещественную и мнимую части
диэлектрической постоянной, предполагая при этом, что
1
. Из
равенства
22
2 ' ''n in i
имеем
22
', 2 ''nn
.
Решая эти уравнения относительно
n
и
, получим
2 2 2 2
' ' '' ' ' ''
,
22
nx
. (1.59)
В частности, для металлов в области частот, где справедлива
формула (77,9), мнимая часть
велика по сравнению с вещественной
частью и связана с проводимостью посредством
'' 4 /
; пренебрегая
'
по сравнению с
''
, найдем, что
n
и
совпадают и равны:
2 a
n
. (1.60)
Для связи между полями
E
и
H
в рассматриваемой однородной
плоской волне снова получаем формулу (1.54), но только с комплексными
и
. Она снова показывает, что оба поля перпендикулярны к
направлению распространения волны и друг к другу. Если
1
, то,
написав
в виде
22
exp /n iarctg n
,
видим, что магнитное поле по абсолютной величине превышает
электрическое в
22
n
раз, а по фазе отстает от него на угол
/arctg n
; в случае (1.60) сдвиг фаз равен
/4
.
1.7. Прозрачные среды
Применим полученные выше общие формулы к слабопоглощающим
(в данной области частот) средам, т. е. будем предполагать, что для этих
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
