Математическое моделирование и методы расчета оптических наноструктур. Ловецкий К.П - 74 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

74
2
13 13
3 1 2
33 33
8 16
xx
s k k t t









,
и
2 2 2
11
1 13 23 33 11 22
33 33
1
1
x
tk












,
2
2 13 22 12 23 13
33
x
x
k
tk
   
,
2 2 2
3 11 23 22 13 33 12 12 13 23
33
2 2 2 2
12 13 11 22 33 11 22 33
1
2
.
xx
t
kk
 


(4.15)
Здесь
1/ 2 1/ 2
qq

описывают прошедшую/отраженную волны
соответственно. Система (4.11) может быть теперь решена с
использованием коэффициентов
i
, полученных по формулам (4.13).
Элементы матрицы
являются комплексными числами и
выражаются по известным формулам через компоненты диэлектрического
тензора с учетом параметров падающей волны [11]. При этом, если
элементы матрицы
не зависят от
z
, то решение данной линейной
системы может быть выражено через экспоненту от этой матрицы в виде:
, (4.16)
где
( ) , , , , ( )
T
x y y x
z E H E H P z

– 4х4 матрица Берремана для
однородной оптической среды.
Амплитуды отраженной и прошедшей волн могут быть получены как
решение системы линейных алгебраических уравнений:
T I R
Pz

, (4.17)
где

Страницы