Методы связанных волн расчета оптических покрытий. Ловецкий К.П - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

73
электрического вектора единичной длины
E
имеет вид:
ˆˆ
ˆ
( sin sin ) ( sin cos ) 0
s
x y zE
,
ˆˆ
ˆ
cos( )cos cos cos cos sin cos sin
p
x y zE
.
Здесь
ˆˆ
ˆ
,,x y z
- координатные орты.
Из этих формул следует, что
2
2
sin
s
E
,
2
2
cos
p
E
.
Разложим произвольный единичный вектор
u
, являющийся суммой
двух линейных поляризаций, в сумму декартовых компонент:
ˆˆ
ˆ
ˆ
(cos cos cos sin sin )
ˆ
ˆ
(cos cos sin sin cos ) cos sin .
s p x y z
u x u y u z
x
yz
u u u
(4.2)
Для TE-поляризации (
90
) компоненты вектора электрического
поля могут быть представлены в виде (см. (4.2)):
. (4.3)
Для TM-поляризации (
0
) компоненты соответствующего
вектора записываются в виде:
TM
cos cos , cos sin , sinE
. (4.4)
В силу того, что
H E u
, для линейных поляризаций
s
H
,
p
H
справедливы соотношения
ss
H E u
,
pp
H E u
. Поэтому
их можно записать в виде (в силу соотношений
sin( / 2) cos( )
,
cos( / 2) sin( )
):
ˆˆ
ˆ
( cos sin ) ( cos cos ) 0
s
x y zHH
,
ˆˆ
ˆ
sin cos cos sin cos sin sin sin
p
x y zHH

Страницы