Составители:
Рубрика:
22
Первая строка есть коэффициенты при косинусах, а вторая – при си-
нусах в исходном ряде и рядах Фурье для производной и первообраз-
ной. Формулы для интегрирования следует использовать без постоян-
ной составляющей
3.3. Динамическая траектория частицы
В данном примере будет рассмотрен алгоритм построения дина-
мической траектории, т.е. траектории, которая строится как след, не-
прерывно оставляемый частицей при ее видимом движении. В каче-
стве конкретной модели выберем заряженную частицу в магнитном
поле в вязкой среде. Пусть вектор еѐ начальной скорости перпенди-
кулярен направлению магнитного поля, вдоль которого направим ось
Z. Тогда движение является плоским и имеет вид сворачивающейся
спирали (см. рис. 12).
Сила Лоренца с точностью до множителя определяются вектор-
ным произведением
][ Bvq
, где q – заряд,
v
– скорость частицы,
B
–
вектор магнитной индукции. В двумерном случае, когда магнитное
поле сонаправлено с осью Z, декартовы координаты силы Лоренца
можно записать в виде: F
x
=A·v
y
и F
y
= –A·v
x
, где параметр A пропор-
ционален произведению qB
z
и константе, зависящей от выбора систе-
мы единиц. С учетом вязкости среды, полная сила определяется фор-
мулами F
x
=A·v
y
– b·v
x
и
F
y
= –A·v
x,
– b·v
y
, где b – коэффициент сопро-
тивления.
Рис. 12. Построение динамической траектории заряженной частицы,
движущейся перпендикулярно магнитному полю в вязкой среде
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
