ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
I 0=
∫
L
ldH , 0rot =H ,
м
gradν−=H ;
IV
∫
=
S
SdB 0 , 0div =B , 0graddiv
м
2
м
=ν∇=ν ,
Потенциальные поля имеют пространственное распределение. Удельные объемные плотности энер-
гии электростатического и магнитного поля постоянного тока на основании (1.23) равны
2
,
2
22
HE µε
, а
удельная мощность тепловых электрических потерь –
2
пр
Eγ . Вся энергия электростатического и маг-
нитного поля постоянного тока и вся мощность тепловых электрических потерь, сосредоточенные в
пространстве, определяются объемными интегралами
∫
ε
+
µ
V
dV
EH
22
22
;
∫
γ
V
dVE
2
пр
, где E, H –
результирующие напряженности электрического и магнитного поля
в объеме dV.
Любой объем V можно представить в виде суммы бесконечно малых объемов ldSddV = c ldSd ⊥ и
ESd || или
H
.
()
()
()
()
() ()
()
() ()
≅=
===
µ
=
µ
≅=
===
ε
=
ε
≅=
===γ=γ
∑
∫
∫∫ ∫ ∫
∑
∫
∫∫ ∫ ∫
∑
∫
∫∫ ∫ ∫
=
=
=
n
i
i
V
VV V V
n
i
i
V
VV V V
n
i
ii
V
VV V V
ldH
l
L
ldH
dVL
ldE
ldH
SdB
ldH
SdB
ldSdH
H
dU
H
ldE
C
ldE
dVC
ldE
ldE
SdD
ldE
SdD
ldSdE
E
dV
E
IRSdJdVR
SdJ
SdJ
ldE
ldESdJldSdEEdVE
1
2
2
2
1
22
2
2
1
2
2
пр
2
пр
пр
прпр
2
пр
,
22
)(
2
222
;
22
)(
2
222
;
(2.5)
где R
i
, C
i
, L
i
– интегральные параметры пространства: сопротивление, емкость и индуктивность объема
dV, в котором
ldSd ⊥ , ESd || при определении R
i
и ESd ⊥ и
H
при определении C
i
и L
i
, т.е.
ldE
SdJ
R
i
пр
1
=
;
ldE
SdD
C
i
= ;
i
i
R
ldH
SdB
L
м
1
==
,
для уединенных проводников
ν
==
∫
∫
I
ldE
SdJ
R
L
S
пр
1
;
ν
==
∫
∫
q
ldE
SdD
C
;
I
ldH
SdB
L
S
Ф
==
∫
∫
.
Потенциальные поля – силовые поля, поэтому широко ис-
пользуются на практике, в частности, в системах ориентации и
стабилизации для подвеса шарового ротора гироскопа, в элек-
тронно-лучевых трубках для ускорения и отклонения элек-
тронного пучка.
Суммарная сила
F
, действующая на движущийся заряд, определяется силой Лоренца
[
]
(
)
BVEqFFF +=+=
эмэ
. (2.6)
Так в электростатическом однородном поле E жесткий диполь за счет возникающего электриче-
ского момента
M
поворачивается по направлению поля, как показано на рис. 2.1:
[]
EPEPqlEM
ээ
1sin1sin =ϑ=ϑ=
ϑϑ
, (2.7)
а в неоднородном поле совершает дополнительное поступательное движение
(2.4)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »