Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 17 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

Edl
l
E
dlEEE grad=
=
= .
В частности аналогичное яв-
ление в магнитостатике использу-
ется для подъема металлических
предметов с помощью постоянных
магнитов и для магнитного подве-
са ротора гироскопа.
В лучевой трубке электрон за
счет электрического поля ,E соз-
данного между катодом и экраном (анодом), испытывает сило-
вое воздействие EeF =
э
по оси трубки и приобретает скорость
V (рис. 2.2), а за счет магнитного поля
1
B
отклоняется в горизонтальной плоскости, а за счет
2
B
в вер-
тикальной плоскости.
При воздействии магнитного поля B на контур с постоянным током I воз-никает сила
F
в соответствии
с законом Ампера, действующая на элемент :lId
[][] [] []
д
д
д
д
д
д
д
д
дд
д
д
1
Ф
1
1
1
1
1
d
d
I
d
SdBI
d
lddBI
d
d
BlId
d
d
BlIdBlIdF ======
,
которая вызывает перемещение или деформацию контура, со-
провождаемые изменением магнитного потока, пронизываю-
щего площадку, охватываемую контуром (рис. 2.3).
B
n
стремится растянуть (сжать) контур, B
τ
развернуть его так, чтобы
ττ
1|| BSd .
2.2 МАТЕМАТИЧЕСКАЯ АНАЛОГИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ
РАЗЛИЧНЫХ ПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ПОЛЕЙ
Математическую аналогию дифференциальных уравнений и ее применение к некоторым задачам
расчета рассмотрим на примере трех потенциальных полей (табл. 2.1).
Таблица 2.1
Электростатиче-
ское поле в ди-
электрике при ρ
= 0
Поле постоянно-
го тока
в проводящей
среде
при ЭДС = 0
Магнитное поле по-
стоянного тока в
магнетике
при
0
пр
=J
0rot =E 0rot =E 0rot =H
0div =D
0div
пр
=J
0div =B
()
E
PEED
χ+ε=
=+ε=ε=
1
0
0
EJ
прпр
γ=
()
H
JHHB
м0
0
1 χ+µ=
=+ε=µ=
V
P
P
V
V
=
м
0
lim
V
P
J
V
V
=
м
0
lim
0,grad
2
=νν=E 0,grad
2
=νν=E
0
,grad
м
2
м
=ν
ν=H
=Ψ
S
D
SdD
=
S
SdJI
пр
=ψ
S
SdB
в
Граничные условия
21 nn
DD =
2пр1пр пп
JJ =
21 nn
BB
=
ττ
=
21
EE
ττ
=
21
EE
ττ
=
21
HH
Аналогичные величины
E
E
H
D
пр
J
B
K
1
B
2
B
э
F
Рис 22
q+
EqF =
E
E
E
/
E
q
ϑ
EqF =
Рис. 2.1
F
F
F
F
ld
ld
ld
ld
n
B
S
d
д
d
Рис. 2.3