Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

()
()()
ϑ
µε
′
ω
β+α+
+ωβ+α+ω
π
==
α−
ϕϑ
2
2
22
52
222
*
sin
1
1
32
1
2
1
П
rj
rr
rrj
r
edlI
HE
r
m
r
&&&
.
В МЕРИДИАЛЬНОМ НАПРАВЛЕНИИ ПРИ РАСПОЛОЖЕНИИ ДИПОЛЯ В СРЕДЕ БЕЗ
ПОТЕРЬ, Т.Е. γ
ПР
= 0,
ε=ε
′
, ИЗЛУЧЕНИЕ ЭНЕРГИИ НЕ ПРОИСХОДИТ, ТАК КАК 0ПRe =
ϑ
&
, А
ИМЕЕТ МЕСТО ЕЕ ПЕРИОДИЧЕСКАЯ ПУЛЬСАЦИЯ, 0П ≠
ϑ
&
m
I , РЕАКТИВНАЯ ЧАСТЬ
УДЕЛЬНОЙ МОЩНОСТИ ПОТОКА ИМЕЕТ ЕМКОСТНОЙ ХАРАКТЕР
()
()
ϑγ+
π
−=
ϑ
2sin1
32
1
П
2
52
22
r
r
dlI
j
m
&
.
В проводящих средах
∆
=β=αγ=ε
′
ω
ω
γ
−ε=ε
′
1
,,
пр
пр
jj , а поэтому
ϑ
∆
+
∆
+
γπ
=
∆
−
ϑ
2sin1
1
32
П
22
5
пр
2
2
2
2
rr
r
edl
I
r
m
&
– величина действительная, энергия электромагнитного поля
переходит в тепловую. Основной поток
ϑ
П
&
– проходит в непосредственной близости к диполю и факти-
чески полностью затухает на расстояниях r, равных глубине проникновения ∆, т.е. ∆≤
r
.
Радиальная составляющая
ϑ
П
&
всегда имеет действительную и
мнимую части. В проводящих средах
ϑ
П
&
фактически полностью затуха-
ет на ∆≤
r
. В средах без потерь реактивная часть удельной мощности потока имеет емкостной характер
при Ir <<
γ
и индуктивный при Ir >
γ
.
Вещественная часть
ϑ
П
&
определяет плотность энергии излучения. Полная мощность, которую из-
лучает электрический диполь в окружающее пространство, определяется всем выходящим потоком
ϑ
ПRe
&
через замкнутую сферическую поверхность, т.е.
µωβ
π
=ϑϑπϑµωβ
π
==
∫∫
π
S
mm
r
dlI
rdr
r
dlI
SdP
12
sin2ins
32
ПRe
22
0
2
22
22
изл
&
.
Как всякую активную мощность, мощность излучения можно представить в виде произведения
квадрата действующего значения тока на сопротивление излучателя
изл
2
изл
2
R
I
P
m
= , где
λ
µω
=µωβ
π
=
36
22
изл
dldl
R
.
Для вакуума
2
изл
790
λ
=
dl
R
.
7 Направленность излучения антенны вообще, диполя в частности, характеризуют коэффициентом
направленного действия D
a
, (рис. 3.8), который определяется как отношение плотности потока мощно-
сти в направлении
()
r
ПRe,
&
ϕϑ к плотности потока мощности, создаваемого гипотетической ненаправ-
ленной антенной мощности излучения обеих антенн
5,1,sin
2
3
4
ПRe
max
22
изл
=ϑ=π⋅=
a
r
a
Dr
P
D
&
при
2
π
=ϑ
.
8 В ближней зоне (
λ
<<r или 1<<γr ) напряженность магнитного поля соответствует закону Био-
Савара
[
]
22
4
1sin
4
1
r
rldI
r
Idl
HH
π
=ϑ
π
==
ϕϕϕ
,

Страницы