Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 66 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

РИС. 4.12 РИС. 4.13
Погонные параметры двухпроводной линии передачи:
Гн/м;,
2
ln
1
−
π
µ
≈
d
dD
L
a
(4.122)
Ф/м,,
2
ln
1
1
−
πε≈
d
dD
С
a
(4.123)
Волновое сопротивление
Ом.,
2
ln120
в
−
ε
µ
≈
d
dD
Z
(4.124)
Картина силовых линий электромагнитного поля показана на рис. 4.13. Мощность, переносимая вол-
ной типа Т в двухпроводной линии передачи:
Вт.,
2
ln
1
2402
2
в
2
−
µ
ε
==
d
dD
U
Z
U
P
(4.125)
Напряженность электрического поля максимальна на участках поверхности, которые наиболее близ-
ки друг к другу. Приближенно при d / D < 0,4
.
2
ln
)2/(1
max
−
+
=
d
dD
Dd
d
U
E
(4.126)
Диэлектрик способен выдержать без электрического пробоя некоторое предельное значение напря-
женности электрического поля E
пред
,
которое и определяет предельную переносимую мощность.
Коэффициент ослабления волны за счет потерь в диэлектрике определяется формулой (4.119). Ко-
эффициент ослабления, обусловленный сопротивлением проводников:
1
2
в
м
м,
)/(1
−
−π
=α
DddZ
R
S
. (4.127)
Здесь квадратный корень учитывает повышение ослабления вследствие неравномерного распреде-
ления тока; при d < D / 3 этой поправкой можно пренебречь.
Коаксиальные линии передачи. Коаксиальная линия передачи представляет собой систему из
двух соосных металлических цилиндров с диаметрами d и D, разделенных слоем диэлектрика с прони-
цаемостями
a
и
a
(рис. 4.14).
Комплексная амплитуда вектора
E
&
бегущей волны в коаксиальной линии передачи без потерь
,1
1
)/ln(
r
zj
e
rdD
U
E
β−
=
&
(4.128)
где U
&
– комплексная амплитуда напряжения (разности потенциалов) между внутренним и внешним
проводниками в сечении z = 0.
Для линии без потерь
Ом,/120/
с
εµπ=εµ=
aaT
Z . (4.129)
Погонные параметры коаксиальной линии передачи:
,Гн/м),/ln()2/(
1
dDL
a
π
µ
=
(4.130)
.Ф/м,
)/ln(
2
1
dD
С
a
πε
=
(4.131)
Волновое сопротивление коаксиальной линии передачи
Н

Страницы