Основы технической электродинамики. Малков Н.А - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Ом.,lg138ln60
в
ε
µ
=
ε
µ
=
d
D
d
D
Z
(4.132)
Переносимая мощность
.Вт,
)/ln(
1
120
2
dD
U
P
µ
ε
=
(4.133)
Поскольку
,В),/ln(
2
max
dD
d
EU = (4.134)
выражение (4.133) можно представить в виде
.Вт),/ln(
480
22
max
dD
dE
P
µ
ε
= (4.135)
Коэффициент ослабления волны типа Т в коаксиальной линии передачи, учитывающий потери в
диэлектрике, определяется формулой (4.119). Коэффициент ослабления, обусловленный потерями в ме-
талле:
,м,
)/ln(120
//
1
21
м
−
π
+
µ
ε
=α
dD
DRdR
SS
(4.136)
где R
S1
и R
S2
– поверхностные сопротивления металла внутреннего и внешнего цилиндров соответствен-
но.
В коаксиальной линии передачи волны электрического и магнитного типов являются высшими ти-
пами волн. Обычно они не используются для передачи, но могут возникать как паразитные. Для подав-
ления волн высших типов достаточно, чтобы частота колебаний удовлетворяла неравенству
.
)(
4
Dd
aa
+εµ
≤ω
(4.137)
Полосковые линии передачи. В технике СВЧ широко применяют направляющие системы,
называемые полосковыми линиями передачи, которые особенно удобны в печатных и инте-
гральных схемах СВЧ. На рис. 4.15, а и б изображены полосковые линии передачи несиммет-
ричного и симметричного типов. Эти линии либо заполнены воздухом, либо имеют основание из
твердого диэлектрика.
Строгая теория полосковых линий довольно сложна. Так называемая квази-Т-волна в этих линиях
может существовать, если ширина токонесущего проводника и расстояние между ним и заземленной
пластиной меньше половины длины волны в линии передачи. При этом электрическое и магнитное поля
сосредоточены в основном в пространстве между проводником и заземленной пластиной. Электриче-
ское поле в поперечной плоскости может быть описано уравнением Лапласа (4.110).
В полосковых линиях передачи с диэлектрическим основанием волны типа
Т не могут распростра-
няться в чистом виде из-за неоднородности диэлектрика. Однако теория и опыт показывают, что поля и
поток мощности сосредоточиваются главным образом в диэлектрике между токонесущим проводником
и заземленной пластиной. Поэтому можно принять допущение об однородности диэлектрика, заполняю-
щего всю линию передачи.
Картины силовых линий электромагнитного поля в полосковых линиях передачи приведены на рис.
4.16,
а и б. Для практических расчетов удобны следующие приближенные соотношения, которые хоро-
шо согласуются с опытными данными [8].
Погонные емкости (Ф/м) рассчитывают по формулам:
– для несимметричной полосковой линии передачи (см. рис. 4.15, а)
;)6,0/;1/()/1(1006,1
11
1
><<+ε⋅=
−
dbdtdbC (4.138)
;)2/(
/1
1
)/1(1006,1
11
1
<
−
+ε⋅=
−
db
d
t
dbC (4.139)
);2/(
/1
1
11006,1
11
1
>
−
+ε⋅=
−
db
dtd
b
C (4.140)
– для симметричной полосковой линии передачи (см. рис. 4.4.5,
б)
;)6,0/;1/()/1(1054,1
11
1
><<+ε⋅=
−
dbdtdbC (4.141)
;)2/(
/1
1
)/1(1054,1
11
1
<
−
+ε⋅=
−
db
d
t
dbC (4.142)
).2/(
/1
1
11054,1
11
1
>
−
+ε⋅=
−
db
dtd
b
C (4.143)
Р
Н
Е

Страницы