ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
23
Из условия равновесия плоской рамы в виде равенства нулю суммы мо-
ментов сил относительно точки 0 следует
∑
)(
0 i
PM = 0,
0
М
р
– а
P
⋅
+
2
H
р
l
⋅
+
2
V
р
с
⋅
–
2
2
1
cq ⋅
–
p1
R = 0,
откуда
p1
R =
0
М
р
– аP
⋅
+
2
H
р
l
⋅
+
2
V
р
с
⋅
–
2
2
1
cq ⋅
. (1.15)
Подставляя соответствующие значения для
М
0р
, Н
2р
и
p2
V , получим
p1
R = Pl·u v
2
– а
P
⋅ + Pu
2
· (1 + 2v)
l
⋅
+ qc
8
3
с
⋅
–
2
2
1
cq ⋅
.
Данное равенство можно представить в виде
p1
R = Pl·(
v
uuu
v
u
⋅
+
+
−
⋅
222
2 ) –
2
8
1
qc
.
Группируя и преобразовывая слагаемые
v
u
v
u
⋅
+
⋅
22
2
=
)2( u
v
uv +
=
)1( uuv
+
и
2
uu +− = – )1( uu − = – uv, получим
p1
R = Pl· ])1([ uvuuv
−
+ –
2
8
1
qc
= Pl·
2
u
v
⋅
–
2
8
1
qc
. (1.16)
Более предпочтительным для определения
p1
R яв-
ляется подход, связанный с рассмотрением условия рав-
новесия узла 1. Если рассмотреть равновесие узла 1, то
необходимо вырезать этот узел и представить расчетную
схему узла с действующими моментами сил в приле-
гающих к узлу сечениях и опорной реакцией
p1
R во вве-
денной дополнительной связи на узел 1 (рис. 17).
При угловом перемещении узла условие его равно-
весия следует рассматривать в виде равенства нулю
суммы моментов сил, действующих на узел. Так как в
прилегающих к узлу сечениях балок продольные и по-
перечные силы моментов не создают, то на рис. 17 продольные и поперечные
силы изображать не будем, чтобы не загромождать рисунок.
Итак, из условия равновесия в виде равенства нулю суммы моментов сил,
действующих на узел, следует
2
2
8
1
cq
l
a
Pb ⋅−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
–
p1
R
= 0, откуда
p1
R
=
2
2
8
1
cq
l
a
Pb ⋅−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
.
Если учесть, что v
l
b = ,
u
l
a
=
, то
p1
R =
22
8
1
cquvPl ⋅−⋅⋅
. (1.17)
Рис. 17. Моменты сил
в узле 1 при действии
наг
ру
зки
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- …
- следующая ›
- последняя »
