ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
41
телу в точках
и ,
321
AAA
, к заданному центру О.
Получим три силы
" и " ,"
321
PPP
, приложенные в центре О, и три присоединенные
пары сил
' , и ' , ,' ,
332211
PPPPPP
(рис. 1.1.53). Складывая силы
" и " ,"
321
PPP
по правилу
многоугольника, получим их равнодействующую
*
R
, равную геометрической сумме
заданных сил и приложенную в центре приведения О:
" " "*
321321
PPPPPPR
.
Геометрическая сумма всех сил системы называется главным вектором системы сил и
в отличие от равнодействующей
R
обозначается
*
R
.
Складывая пары
' , ; ' , ;' ,
332211
PPPPPP
, получим эквивалентную им пару сил.
Момент каждой присоединенной пары сил равен моменту соответствующей силы
относительно центра приведения:
.
;
;
3333
2222
1111
PrMM
PrMM
PrMM
O
O
O
Момент пары сил, эквивалентной трем присоединенным парам сил, равен
геометрической сумме моментов этих пар.
Строя многоугольник моментов присоединенных пар, находим
,
321
321
OOOO
MMMM
MMMM
т. е. момент пары сил, эквивалентной трем присоединенным парам, равен главному моменту
этих трех сил относительно центра приведения.
Распространяя полученные результаты на любое число сил, произвольно
расположенных в пространстве, имеем
. ;*
iOOi
MMMPR
Этот результат можно сформулировать следующим образом: силы, произвольно
расположенные в пространстве, можно привести к одной силе, равной их главному вектору и
приложенной в центре приведения, и к паре сил с моментом, равным главному моменту всех
сил относительно центра приведения.
Выбор центра приведения не отражается на модуле и направлении главного вектора
*
R
, но влияет на модуль и направление главного момента
O
M
.
1.1.4. Плоская система сил
Вопросы:
1.
Алгебраические моменты силы и пары.
2.
Приведение плоской системы сил к простейшему виду.
3.
Равновесие плоской системы сил.
4.
Случай параллельных сил.
5.
Равновесие систем тел.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
