Гидродинамика. Мазо А.Б - 89 стр.

       Карта изобар показана на рисунке.




        Рис. 9.3. Течение вязкой жидкости около шара. Поле давления


       Перед лобовой частью шара давление резко возрастает, затем оно
падает и в т.н. донной точке, лежащий напротив лобовой точки, достигает
минимума. Вдали от тела как вверх, так и вниз по потоку давление
стремится к      p∞ . Следовательно, парадокса Даламбера нет, и сила
сопротивления будет равна интегралу давления (9.6) плюс интеграл
касательных напряжений по поверхности шара. Сложные вычисления
дают величину силы сопротивления

                                        2   ρ u∞2
              R = 6πμ u∞ a = C x Sπ a               , н; S = π a 2 ;
                                       2
                                                                                 (9.7)
                       R        12 μ    24ν 24          u∞ d
              Cx =            =      =     =   ; Re d =      .
                   S ρ u∞2 / 2 a ρ u∞ du∞ Re d           ν
Здесь d = 2a – диаметр шара, безразмерный комплекс Re d = u∞ d /ν –
число Рейнольдса, С x – коэффициент сопротивления (безразмерная
величина). Формула (9.7) говорит о том, что сила сопротивления
пропорциональна площади сечения шара S = π а 2 и скоростному напору

ρ u∞2 / 2 .   Последний     имеет       размерность           давления.   Коэффициент


                                                                                - 89 -