ВУЗ:
Составители:
24
Имея в виду ламинарный режим течения жидкости, полагаем, что ско-
рость в продольном сечении отверстия изменяется по известному параболиче-
скому закону [6]:
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−⋅=
2
0
0
1
r
r
VV
, (2.47)
где
– скорость по оси отверстия; – радиус калибровочного отверстия.
0
V
0
r
Демпфирующая сила
равна силе трения вязкой среды о стенки
отверстия [6]:
д
F
тр
F
yдтрд
VkFF
⋅
−
=
=
, (2.48)
где
– скорость перемещения жесткого центра мембраны; – абсолютный
коэффициент демпфирования, определяемый с помощью следующего выраже-
ния:
y
V
д
k
y
тр
д
V
F
k −=
. (2.49)
Сила трения вязкой среды определяется следующим выражением:
тр
тр
r
F
τ
π
0
2
⋅
⋅
=
, (2.50)
где
тр
τ
– касательное напряжение трения вязкой среды на стенках отверстия,
определяемое следующим выражением [6]:
0
rr
тр
dr
dV
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⋅=
µτ
, (2.51)
где
µ
– коэффициент динамической вязкости среды.
С учетом выражения (2.47), получим
0
0
0
2
r
V
dr
dV
rr
−=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
, (2.52)
и, следовательно
lVF
тр
⋅
⋅
⋅
⋅
−
=
µ
π
0
4
, (2.53)
где
l
– толщина мембраны.
Скорость
можно определить из условия равенства объемных расходов
вязкой среды:
0
V
120
SVSV
y
⋅
=
⋅
, (2.54)
где
– площади поперечных сечений калибровочного отверстия и под-
мембранной полости, соответственно.
12
, SS
С учетом выражения (2.54) получим выражение для абсолютного коэф-
фициента демпфирования мембраны с калибровочными отверстиями [6]:
20
1
4
Sn
Sl
k
д
⋅
⋅
⋅
⋅
⋅
=
µ
π
, (2.55)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
