Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 134 стр.

при исследовании сильно разреженных систем составляет
обычно 110 нм-1, а для конденсированных сред – 18 нм-1.
   Степень координационного разупорядочения и связан-
ный с ней вид парной корреляционной функции определя-
ют, какую физическую информацию можно получить из
EXAFS-спектра. Например, для кристаллических образцов
определены расстояния вплоть до четвертой координаци-
онной сферы, а также получены амплитуды обратного рас-
сеяния и фазовые сдвиги. В случае аморфных материалов
ограничения, накладываемые на k (k>kmin), существенно
уменьшают информацию о форме g(r), сводя доступные
результаты к определению радиуса и числа первой коор-
динационной сферы.
Рис. 3.3. Экспериментальный
спектр (сплошная линия) и
рассчитанные функции µ0 и
µ1 (пунктир)



                                           7000       8000   hν, эВ
   Первой задачей численного анализа спектров является выделение
осциллирующей части по следующей формуле:
               µ (k ) − µ0 (k )                                 (3.5)
    χ (k ) =                     ,
               µ0 (k ) − µ1 (k )
где µ(k) — экспериментальный спектр поглощения; µ0(k) — плавная
часть коэффициента поглощения за краем, соответствующая поглоще-
нию изолированного атома; µ1(k) — фон в полном спектре поглощения,
определяемый вкладами всех более длинноволновых краев поглоще-
ния данного элемента, а также поглощением всех остальных элементов
матрицы. В качестве µ1(k) обычно используется экстраполяция на об-
ласть зависимости µ1 в предкраевой области, аппроксимируется поли-
номом от Е-1, функция µ0(k) определяется из экспериментального спек-
тра путем сглаживания осцилляции за краем поглощения. Затем из
энергетической шкалы спектр перестраивается в шкалу k (рис. 3.3)
    k = [2m(ħω – E0)/ħ2]1/2 = [0,2628 (ħω – E0)]1/2              (3.6)
Значение Е0, однако, очень сложно определить из экспериментальных
данных из-за существования переходов остовный уровень—связанное

                                     - 133 -