Синхротронное излучение в спектроскопии. Михайлин В.В. - 73 стр.

In r7 не является «хорошей» аналитической функцией в
верхней полуплоскости, поскольку r7 может обращаться в
нуль, что проявляется в наличии точек ветвления соответ-
ствующей функции. Поэтому (2.5) имеет приближенный
характер. Зная коэффициент отражения, можно вычислить
фазу φ, а затем и константы п и κ




Рис. 2.4. Применения соотношений Крамерса – Кронига для вычисле-
ния констант:
а—спектр отражения MgO, измеренный с СИ; б — диэлектрические постоянные ε1 и. ε2;
в—фаза; г — характеристические потери (мнимая часть ε)
(рис. 2.4). При этом приходится сталкиваться с тем обстоя-
тельством, что коэффициент отражения известен только в
ограниченной области частот от ωmin до ωmax. Ядро инте-
грального преобразования (2.5) плохо спадает с ростом
частоты, поэтому вклад внешних областей до 0 до ωmin и от
ωmax до ∞ является существенным. Возникает задача ап-
проксимации R в двух внешних областях. Обычно коэф-
фициент отражения в области малых частот можно ап-
проксимировать литературными данными. Кроме того,.

                                     - 72 -