Составители:
Рубрика:
P
ω
= (m/2πkT )
1/2
exp
Ã
−
r
mc
2
2kT
ω −ω
0
ω
0
!
2
. (22.6)
Ширина контура линии ∆ω
dop
так же, как и в задаче 14 найдется из
уравнения:
1
2
= exp
µ
−
mc
2
2kT
∆ω
2
dop
4ω
2
0
¶
. (22.7)
Отсюда:
∆ω
dop
ω
0
=
r
8kT ln2
mc
2
, (22.8)
или
∆ω
dop
ω
0
=
r
8RT ln2
Mc
2
. (22.9)
Подставляя численные значения констант равенству (22.8) можно пред-
ставить в виде:
∆ω
dop
ω
0
≈ 7 · 10
−7
r
T
M
0
, (22.10)
здесь M
0
- молярная масса, выраженная в граммах на моль.
23
Считая столкновения молекул со стенками абсолютно упругими, опре-
делить давление оказываемое идеальным газом на стенку сосуда.
Решение:
Также, как и в задаче (13), выделим на стенке сосуда единичную пло-
щадку и рассмотрим столб газа, расположенный перпендикулярно стен-
ке и имеющий выделенную площадку своим основанием. Направим ось
x вдоль оси получившегося цилиндра. Рассмотрим молекулы, имеющие
скорость в интервале [v
x
, v
x
+dv
x
]. Число таких молекул в единице объема
нашего цилиндра dn
v
x
есть:
dn
v
x
= nϕ
v
x
dv
x
(23.1)
31
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
