Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 84 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Суммирование убывающих амплитуд вторичных волн согласно формуле (3.2.2) можно осуществить на ос-
нове векторной диаграммы (рис. 109). Из полученной диаграммы видно, что амплитуда результирующего коле-
бания равна
2
1
E
E
p
= ,
что полностью совпадает с формулой (3.2.8).
Произведем расчёт радиусов зон Френеля при сферическом волновом фронте.
Пусть S – источник волн, а M – точка наблюдения. Отметим на
волновой сферической поверхности точки, соответствующие границам i-й зоны
Френеля. Эти точки находятся на расстоянии
2
λ
+ iL от точки М. Радиус
i-й зоны равен r
i
= AB, OB = h
i
– высота сегмента (рис. 110).
Рис. 110
Рассмотрим ∆ SAB и ∆ ABM. Из треугольника ASB
2222
2)(
iiii
hRhhRRr −=−−= . (3.2.10)
Из треугольника AMB имеем
4
2)(
2
2
22
2
2
λ
+−λ=+−
λ
+= iLhLihLiLr
iii
. (3.2.11)
Члены
2
i
h и
4
2
2
λ
i
отбросим как величины, имеющие второй порядок малости. Из (3.2.10) найдём
ii
Rhr 2
2
= , (3.2.12)
или
ii
Rhr 2= . (3.2.13)
Приравняв правые части (3.2.10) и (3.2.11), получим
ii
LhLiRh 22
−
λ
=
,
или
LiLhRh
ii
λ
=
+
22 ,
откуда найдём
)(2 LR
Li
h
i
+
λ
= . (3.2.14)
Подставим (3.2.14) в (3.2.13), найдём радиус i-й зоны Френеля для сферического фронта
λ
+
= i
LR
RL
r
i
. (3.2.15)
Радиус первой зоны при i = 1 равен λ
+
=
LR
RL
r
1
. Тогда радиус i-й зоны равен
1
rir
i
= . (3.2.16)
Рис. 109

Страницы