Физика твердого тела. Электроны. Морозов А.И. - 14 стр.

                                  -14-
газа частиц , обладающих таким же магнитным моментом   µ B , при той же
концентрации частиц   ne описывается законом Кюри и равна

                               µ B2 µ 0ne
                        χK =                .                     (1.35)
                                  3T
     Легко видеть, что данное выражение расходится при T → 0 .
     Классическая      физика     предсказывала     рост  магнитной
восприимчивости металлов при понижении температуры, что
противоречило экспериментальным результатам. Именно это, наряду с
экспериментами по теплоемкости металлов, послужило толчком к
созданию квантовой теории металлов.
     Отношение χ P / χ K с учетом (1.11) равно

                           χP   9 T
                              =      << 1.
                           χK   2 εF


           Глава 2. Электрон в кристаллической решетке

     2.1. Теорема Блоха

      Настала пора выйти за рамки модели «желе» и учесть периодический
потенциал, создаваемый ионной решеткой. Но мы, по-прежнему, не будем
учитывать кулоновское взаимодействие электронов друг с другом. В этом
случае мы можем ограничиваться решением одноэлектронной задачи, то
                               r для одного электрона в периодическом
есть решать уравнение Шредингера
потенциале ионной решетки V ( r )

                    h2            r
                 −      ∆ψ + V ( r )ψ = Eψ .                  (2.1)
                   2me
                              r
     В силу периодичности V ( r ) в идеальном кристалле для любого
                    r
вектора трансляции T
                             r r          r
                          V (r + T ) = V (r ) .                    (2.2)