Физика твердого тела. Полупроводники, диэлектрики, магнетики. Морозов А.И. - 83 стр.

                              82

     В приближении взаимодействия ближайших соседей
реализуется либо ферромагнитное упорядочение (J>0), либо
зеркальное антиферромагнитное упорядочение (J<0).
     За рамками этого приближения, например, в случае
                                                 r
взаимодействия РККИ, отношение величины q0 к вектору
обратной решетки может оказаться иррациональным числом. При
этом возникает несоразмерное магнитное упорядочение, и при
Т<Тс кристалл перестает быть периодическим. Примером такого
упорядочения      является     геликоидальное      (спиральное)
упорядочение, имеющее место в металлах III группы с
гексагональной структурой: спины атомов в плоскостях,
перпендикулярных оси 6-го порядка, лежат в этих плоскостях и
упорядочены ферромагнитно (параллельны друг другу), а
направления спинов в соседних плоскостях образуют некоторый
угол α.
     Это не единственный способ несоразмерного магнитного
упорядочения.
     Эквивалентные атомы с одинаковыми спинами образуют
магнитную подрешетку. В ферромагнетике такая подрешетка
единственная, в зеркальном антиферромагнетике их две (с
противоположными спинами).
     Поскольку с каждым спином связан магнитный момент, в
ферромагнетике      при     Т<Тс      возникает      спонтанная
намагниченность. При стремлении Т к Тс со стороны высоких
температур    имеет    место     поляризационная     катастрофа
(аналогично диэлектрику), но по отношению к магнитному полю:
при приложении слабого однородного магнитного поля вещество
приобретает    бесконечную     (в    линейном    приближении)
намагниченность. При Т=Тс, называемой температурой Кюри,
происходит фазовый переход второго рода в ферромагнитную
фазу, а намагниченность является параметром порядка при этом
фазовом переходе.
     В случае антиферромагнетика при Т=Тс происходит
фазовый переход второго рода в антиферромагнитную фазу,
параметром порядка является разность намагниченностей двух