ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
27
Заряд q и заряд-изображение q′ обеспечивают равенство потенциала нулю
в любой точке поверхности сферы. Таким образом, чтобы заряд сферы был
равен
0
1
4
A
q
l
φ
πε
= необходимо ввести еще один заряд, создающий на
поверхности сферы такой потенциал. Очевидно, что таким зарядом является
точечный заряд
R
qq
l
′′
= , находящийся в центре сферы. В результате получаем,
что для случая не заземленной сферы заряд q имеет два заряда изображения:
заряд
'
R
qq
l
=− и заряд
R
qq
l
′′
= , находящиеся в точках D (
2
AD=
R
l
) и А
(см.рис.), соответственно. Электрическое поле, создаваемое зарядами q′ и q′′
полностью эквивалентно полю, создаваемому зарядами, индуцированными на
поверхности изолированной сферы в поле заряда q.
Таким образом, поставленная перед нами задача уже практически решена.
Для того чтобы найти поверхностные плотности зарядов в точках L и K нам
необходимо найти
напряженность электрического поля в этих точках,
создаваемого зарядами q, q′ и q′′ (плотность заряда на поверхности проводника
равна:
0
E
σ
ε
= , E – напряженность поля вблизи поверхности проводника). По
принципу суперпозиции проекция напряженности поля на внешнюю нормаль к
поверхности сферы с учетом знаков зарядов равна (предположим, что q>0):
()( )
()
222 22
2
22
00 0 0
2
3
2
22
0
111 1
444 4
2)
4
L
RR
qq
qq
qq
ll
E
R
LB DL AL
RR
lR
ll
llRlR
q
lRl
πε πε πε πε
πε
⎛⎞
⎜⎟
′′′
⎜⎟
=− − + =− + − =
⎜⎟
⎛⎞⎛ ⎞
⎜⎟
−−
⎜⎟⎜ ⎟
⎜⎟
⎝⎠⎝ ⎠
⎝⎠
⎛⎞
++ −
⎜⎟
=−
⎜⎟
−
⎝⎠
()
()
()
()
()
222 22
2
22
00 00
2
2
222
2
2
22
0
11 11
44 44
2)
4
K
RR
qq
qq
qq
ll
E
R
KB KD KA
RR
lR
ll
lRl R l R l R
q
lR lRl
πε πε πε πε
πε
⎛⎞
⎜⎟
′′′
⎜⎟
=−+= −+=
⎜⎟
⎛⎞⎛ ⎞
⎜⎟
++
⎜⎟⎜ ⎟
⎜⎟
⎝⎠⎝ ⎠
⎝⎠
⎛⎞
+++ +
⎜⎟
=
⎜⎟
++
⎝⎠
Заряд q и заряд-изображение q′ обеспечивают равенство потенциала нулю в любой точке поверхности сферы. Таким образом, чтобы заряд сферы был 1 q равен φ A = необходимо ввести еще один заряд, создающий на 4πε 0 l поверхности сферы такой потенциал. Очевидно, что таким зарядом является R точечный заряд q′′ = q , находящийся в центре сферы. В результате получаем, l что для случая не заземленной сферы заряд q имеет два заряда изображения: R R R2 заряд q ' = −q и заряд q′′ = q , находящиеся в точках D ( AD= ) и А l l l (см.рис.), соответственно. Электрическое поле, создаваемое зарядами q′ и q′′ полностью эквивалентно полю, создаваемому зарядами, индуцированными на поверхности изолированной сферы в поле заряда q. Таким образом, поставленная перед нами задача уже практически решена. Для того чтобы найти поверхностные плотности зарядов в точках L и K нам необходимо найти напряженность электрического поля в этих точках, создаваемого зарядами q, q′ и q′′ (плотность заряда на поверхности проводника равна: σ = ε 0 E , E – напряженность поля вблизи поверхности проводника). По принципу суперпозиции проекция напряженности поля на внешнюю нормаль к поверхности сферы с учетом знаков зарядов равна (предположим, что q>0): ⎛ ⎞ ⎜ R R⎟ q′ q′′ q q 1 q 1 1 1 ⎜ q l l ⎟= EL = − − + = − ⎜ + − 4πε 0 LB 2 4πε 0 DL 2 4πε 0 AL 2 4πε 0 ⎛ R ⎞ ⎛ 2 2 R 2 ⎞ 2 R2 ⎟ ⎜ ⎜l − ⎟ ⎜R− l ⎟ ⎟ ⎜ l ⎟ ⎝⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎠ ⎛ 3 ⎞ q ⎜ l + ( l + R ) ( 2l − R) ) ⎟ 2 =− 4πε 0 ⎜ ⎝ ( l 2 − R ) l ⎟⎠ 2 2 ⎛ ⎞ ⎜ R R⎟ q′ q′′ q q 1 q 1 1 1 ⎜ q l l ⎟= EK = − + = ⎜ − + 4πε 0 KB 2 4πε 0 KD 2 4πε 0 KA 2 4πε 0 ⎛ R 2 ⎞ ⎛ 2 R2 ⎞ 2 R2 ⎟ ⎜ ⎜l + ⎟ ⎜R+ l ⎟ ⎟ ⎜ l ⎟ ⎝⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎠ q ⎜ l R ( l + R ) + ( l + R ) ( 2l + R) ) ⎟ ⎛ 2 2 2 2 2 ⎞ = 4πε 0 ⎜ ( l 2 + R 2 ) ( l + R )2 l ⎟ 2 ⎝ ⎠ 27
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »