Прикладная механика. Мурин А.В - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

85
)( xlFFxFlM
x
.
При
0x
и
lx
получаем изгибающий момент соответственно у
опоры A и на конце балки:
0;
0
lxPxA
MMFlMM
.
Построим эпюру изгибающих моментов. Для этого выбираем нуле-
вую линию, параллельную оси балки.
Откладывая в некотором масштабе μΜ от этой линии вниз (
x
M
< 0)
под соответствующими сечениями балки найденные значения
x
M
, по-
лучаем искомую эпюру (рис. 2.26, б). Так как зависимость
x
M
от коор-
динаты сечения в данном случае является линейной, то эпюра изги-
бающих моментов представляет собой наклонную прямую. Абсолютная
величина изгибающего момента достигает наибольшего значения у за-
крепленного конца балки.
Рассмотренную задачу можно решить проще,
если за начало отсчета координаты сечения при-
нять точку приложения силы и определять глав-
ный момент сил, находящихся справа от сечения.
Обозначая новую координату сечения через x
1
,
имеем
1
1
PxM
x
; на концах балки получаем
0;
0
1
xPlxA
MMPlMM
.
Для определения поперечных сил обратимся к
теореме Журавского:
,
т. е. поперечная сила постоянна по всей длине бал-
ки. Эпюра поперечных сил в данном случае представляет собой пря-
мую, параллельную нулевой линии и отстоящую от нее на расстоя-
нии (рис. 2.26, в) в масштабе μQ.
Случай 2. Консольная балка нагружена по всей длине равномерно
распределенной нагрузкой с интенсивностью q (рис. 2.27, а).
Реактивный момент в этом случае
2
2
ql
M
R
, опорная реакция
qlR
A
. Заменив равномерно распределенную нагрузку, действующую
на правую часть балки, сосредоточенной силой, равной qx и действую-
щей на расстоянии
2
x
от выбранного сечения, имеем
22
2
x
q
x
qxMx
. (2.35).
Рис. 2.27

Страницы