ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
25
Уравнения (4.3) – (4.6) имеют вид (4.2) и носят волновой характер.
Сравнивая (4.3...4.6) с (4.1), можно записать, что
2
2
1
/1
1
µε
=µε=
aa
aa
v
.
С этого момента мы имеем право говорить об электромагнитных
волнах, которые распространяются в пространстве со скоростью
aa
v µε= /1
.
Рассмотрим основную задачу электродинамики.
Пусть в некотором объёме задано распределение токов и зарядов.
Необходимо определить электромагнитное поле, создаваемое ими. Для
этого необходимо решить систему уравнений Максвелла относительно
H и E, или, что то же самое, векторные волновые уравнения (4.3, 4.4)
или (4.5, 4.6). Каждое из этих уравнений распадается на систему из трёх
скалярных, поэтому общий объём требуемых рассуждений и выкладок
оказывается довольно громоздким. Более просто определить H и E с
помощью так называемых электродинамических потенциалов φ и
A
r
.
Известно, что для электростатического поля
ϕ−= gradE
r
, (4.7)
а для магнитного поля постоянного тока
AB
r
r
rot=
. (4.8)
Очевидно, для электромагнитного поля эти соотношения видоиз-
меняются. Определим их.
Учитывая (4.8), второе уравнение Максвелла можно записать сле-
дующим образом
t
A
t
B
E
∂
∂
−=
∂
∂
−=
r
r
r
rotrot
,
или
0rot =
∂
∂
+
t
A
E
r
r
.
Тогда по аналогии с тем, как мы поступили при рассмотрении
свойств электростатического поля, и учитывая, что электростатическое
поле – частный случай электромагнитного поля, можно записать
ϕ−=
∂
∂
+ grad
t
A
E
r
r
. (4.9)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
