ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
§7. Магнитное поле квазистационарных токов
131
Пример 7.4. Найдите магнитную индукцию на оси соленоида, обмотка
которого содержит n
0
витков на единицу длины. Ток, протекающий по
обмотке, равен I.
Решение. Соленоид – цилиндрическая катушка с током, состоящая из
большого числа витков проволоки, которые образуют винтовую линию. При
плотном расположении витков соленоид можно рассматривать как систему
последовательно соединенных круговых витков одинакового радиуса с
общей осью.
Найдем распределение поля
вдоль оси соленоида
(
)
zB . Если
0
n
достаточно велико, то можно
заменить ток, текущий по виткам,
током, равномерно распределенным
по поверхности соленоида. Пусть
радиус соленоида равен
R
, а его
длина -
l
. Для вычисления поля в
произвольной точке
M
на оси
выделим колечко с током шириной dz , центр которого расположен на
расстоянии
z
от
M
(рис. 7.4). Величина вклада
dB
этого колечка в
B
равна согласно (7.19)
( )
2/3
22
2
0
2 zR
dIR
dB
+
=
µ
. (7.20)
Учитывая, что dzIndI
0
=
, проинтегрируем (7.20):
( )
∫
+
+
=
lz
z
zR
dz
RIn
B
0
0
2/3
22
2
00
2
µ
.
Заменив переменную интегрирования
β
ctgRz
=
;
β
β
2
sin
Rd
dz −=
, найдем:
( )
12
00
coscos
2
ββ
µ
−=
In
B (7.21)
Рис.7.4
§7. Магнитное поле квазистационарных токов 131 Пример 7.4. Найдите магнитную индукцию на оси соленоида, обмотка которого содержит n0 витков на единицу длины. Ток, протекающий по обмотке, равен I. Решение. Соленоид – цилиндрическая катушка с током, состоящая из большого числа витков проволоки, которые образуют винтовую линию. При плотном расположении витков соленоид можно рассматривать как систему последовательно соединенных круговых витков одинакового радиуса с общей осью. Найдем распределение поля вдоль оси соленоида B(z ) . Если n0 достаточно велико, то можно заменить ток, текущий по виткам, током, равномерно распределенным по поверхности соленоида. Пусть радиус соленоида равен R , а его длина - l . Для вычисления поля в Рис.7.4 произвольной точке M на оси выделим колечко с током шириной dz , центр которого расположен на расстоянии z от M (рис. 7.4). Величина вклада dB этого колечка в B равна согласно (7.19) µ 0 dIR 2 dB = . (7.20) ( 2 R2 + z2 ) 3/ 2 Учитывая, что dI = In0 dz , проинтегрируем (7.20): z0 + l µ 0 In0 R 2 dz B= 2 ∫ (R 2 + z 2 )3 / 2 . z 0 Rdβ Заменив переменную интегрирования z = R ctg β ; dz = − , найдем: sin 2 β µ 0 In0 B= (cos β 2 − cos β1 ) (7.21) 2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 129
- 130
- 131
- 132
- 133
- …
- следующая ›
- последняя »