Электродинамика. Нетребко Н.В - 131 стр.

UptoLike

§7. Магнитное поле квазистационарных токов
131
Пример 7.4. Найдите магнитную индукцию на оси соленоида, обмотка
которого содержит n
0
витков на единицу длины. Ток, протекающий по
обмотке, равен I.
Решение. Соленоид цилиндрическая катушка с током, состоящая из
большого числа витков проволоки, которые образуют винтовую линию. При
плотном расположении витков соленоид можно рассматривать как систему
последовательно соединенных круговых витков одинакового радиуса с
общей осью.
Найдем распределение поля
вдоль оси соленоида
(
)
zB . Если
0
n
достаточно велико, то можно
заменить ток, текущий по виткам,
током, равномерно распределенным
по поверхности соленоида. Пусть
радиус соленоида равен
R
, а его
длина -
l
. Для вычисления поля в
произвольной точке
M
на оси
выделим колечко с током шириной dz , центр которого расположен на
расстоянии
z
от
M
(рис. 7.4). Величина вклада
dB
этого колечка в
B
равна согласно (7.19)
( )
2/3
22
2
0
2 zR
dIR
dB
+
=
µ
. (7.20)
Учитывая, что dzIndI
0
=
, проинтегрируем (7.20):
( )
+
+
=
lz
z
zR
dz
RIn
B
0
0
2/3
22
2
00
2
µ
.
Заменив переменную интегрирования
β
ctgRz
=
;
β
β
2
sin
Rd
dz =
, найдем:
( )
12
00
coscos
2
ββ
=
In
B (7.21)
Рис.7.4
§7. Магнитное поле квазистационарных токов                                  131

Пример 7.4. Найдите магнитную индукцию на оси соленоида, обмотка
которого содержит n0 витков на единицу длины. Ток, протекающий по
обмотке, равен I.
Решение. Соленоид – цилиндрическая катушка с током, состоящая из
большого числа витков проволоки, которые образуют винтовую линию. При
плотном расположении витков соленоид можно рассматривать как систему
последовательно соединенных круговых витков одинакового радиуса с
общей осью.
        Найдем распределение поля
вдоль оси соленоида B(z ) . Если n0
достаточно велико, то можно
заменить ток, текущий по виткам,
током, равномерно распределенным
по поверхности соленоида. Пусть
радиус соленоида равен R , а его
длина - l . Для вычисления поля в
                                             Рис.7.4
произвольной точке M на оси
выделим колечко с током шириной dz , центр которого расположен на
расстоянии z от M (рис. 7.4). Величина вклада dB этого колечка в B
равна согласно (7.19)

                    µ 0 dIR 2
        dB =                           .                           (7.20)
                (
               2 R2 + z2     )  3/ 2




Учитывая, что dI = In0 dz , проинтегрируем (7.20):

                           z0 + l
             µ 0 In0 R 2                   dz
        B=
                    2       ∫ (R 2 + z 2 )3 / 2 .
                            z 0


                                                          Rdβ
Заменив переменную интегрирования z = R ctg β ; dz = −           , найдем:
                                                         sin 2 β

             µ 0 In0
        B=              (cos β 2 − cos β1 )                        (7.21)
                2