Электродинамика. Нетребко Н.В - 286 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

§15. Ответы
286
2.6.
,
2
m
Ep
l
e
=
ω
2
2
ml
Ep
e
=
β
2.7.
а)
e
p и
r
антипараллельны, б)
e
p и
r
параллельны, в)
e
p и
r
ортогональны
2.8.
( )
3
0
2
4
cos31
R
p
E
e
πε
θ
θ
+
= , где
θ
-- угол между направлением на точку сферы
и диполем.
2.9.
0
2
ε
σ
ϕ
R
=
,
0
4
ε
σ
=
z
E , где ось Oz направлена вдоль оси симметрии
полусферы
2.10.
10
0
102
4
⋅==
e
r
n
ϕπε
электронов, кгmnM
20
102
−
⋅==∆
2.11.
kEjEiEE
zyx
r
r
r
r
++= , где
a
E
x
14
ϕϕ
−
= ,
a
E
y
24
ϕϕ
−
= ,
a
E
z
34
ϕϕ
−
=
2.12.
3
0
2 d
qp
F
e
πε
=
,
диполь будет притягиваться к заряду, если он обращен к
нему противоположно заряженным концом, и отталкиваться в противном
случае.
2.13.
22
2 Ral −=
.
2.14.
Нет, так как такое поле не будет потенциальным.
2.15.
0
επ
σ
ϕ
R
= .
§
3. Проводники и диэлектрики в электрическом поле . Теорема Гаусса
3.1.
σ
αε
tgmg
q
⋅
=
0
2
.
286                                                                          §15. Ответы

            2   pe E      2 pe E
2.6. ω =             , β=
            l    m         ml 2
2.7. а) p e и r антипараллельны,                     б) p e и r параллельны, в) p e и r
ортогональны

                p e 1 + 3 cos 2 θ
2.8. E (θ ) =                             , где θ -- угол между направлением на точку сферы
                       4πε 0 R 3
и диполем.
         σR                        σ
2.9. ϕ =      ,          Ez =             , где ось Oz направлена вдоль оси симметрии
         2ε 0                      4ε 0
полусферы
          4πε 0 rϕ
2.10. n =           = 2 ⋅ 1010 электронов,      ∆M = mn = 2 ⋅ 10 −20 кг
              e
      r       r       r       r            ϕ − ϕ1       ϕ − ϕ2           ϕ − ϕ3
2.11. E = E x i + E y j + E z k , где E x = 4     , Ey = 4         , Ez = 4
                                              a             a               a
              qpe
2.12. F =            , диполь будет притягиваться к заряду, если он обращен к
           2πε 0 d 3
нему противоположно заряженным концом, и отталкиваться в противном
случае.
2.13. l = 2 a 2 − R 2 .
2.14. Нет, так как такое поле не будет потенциальным.
           σR
2.15. ϕ =      .
            π ε0

      §3. Проводники и диэлектрики в электрическом поле . Теорема Гаусса

            2ε 0 mg ⋅ tgα
3.1. q =                     .
                   σ

Страницы