ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
В линиях без потерь в режимах холостого хода, короткого замы-
кания и реактивной нагрузки наблюдаются
стоячие волны как результат
наложения падающих и отраженных волн одинаковой амплитуды.
Стоячие волны имеют узлы и пучности. Расстояние между соседними
пучностями тока (напряжения) составляет половину длины волны, а
пучности тока сдвинуты относительно пучностей напряжения на чет-
верть длины волны (иными словами, совпадают с узлами напряжения и
наоборот). При наличии стоячих волн отсутствует
передача энергии от
источника к нагрузке.
Для линий с потерями и без потерь длина волны
λ
и фазовая ско-
рость
ν
определяются через коэффициент фазы
.;
β
ω
ν
β
π
λ
==
2
(1.15)
Так для воздушной линии без потерь при
c
1
314=
ω
имеем
λ
=6000 км
и
с
км
103v
5
⋅= - скорость света.
§1.2. Цепи с распределенными параметрами в переходном режиме
Переходные процессы в длинных линиях возникают при включе-
нии или отключении источника и нагрузки, а также при грозовых разря-
дах и прохождении импульсов напряжения и тока в линиях связи. При
этом падающие и отраженные волны распространяются вдоль линии с
фазовой скоростью
ν
, причем в линиях без потерь падающие волны из-
меняются во времени по одному и тому же закону, но с опозданием во
времени относительно начала линии, а отраженные волны – с опоздани-
ем во времени относительно конца линии.
При расчете переходных процессов в длинных линиях, вызванных
прохождением импульсов напряжения и тока, можно
использовать час-
тотный (спектральный) метод. При этом спектральную функцию можно
определить при помощи прямого преобразования Фурье
∫
∞
−
⋅=
0
,)()( dtetfjF
tj
ω
ω
(1.21)
а функцию времени при помощи обратного преобразования Фурье
∫
∞
∞−
⋅= .)(
2
1
)(
ωω
π
ω
dejFtf
tj
(1.22)
Для применения частотного метода необходимо иметь нулевые
начальные условия и абсолютно интегрируемую функцию
f(t), когда
t
eMtf
σ
−
⋅<)( и t>0. В этом случае спектральную функцию F(
ω
j )
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
