ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Если по проводу протекает элек-
трический ток силой I, то элемент
провода длиной dl (рис. 1.2) можно
рассматривать как движущийся за-
ряд dq = λ
.
dl, где λ — линейная
плотность зарядов. Тогда в магнит-
ном поле на этот элемент будет дей-
ствовать сила
dl
r
I
dq
Рис. 1.2.
dF
м
= dq
.
V
.
B sinα = λ
.
V
.
dl
.
B
.
sinα,
где α — угол между векторами
V
r
и
B
r
. Так как λ
.
V = I, то это выражение можно
преобразовать к виду
dF
м
= I
.
dl
.
B sinα или
M
dF I dl B
=
⋅×
r
r
r
. (1.2)
Полученная формула для силы, действующей на элемент длины с током в
магнитном поле, называется законом Ампера. Если прямолинейный проводник
длиной
L находится в однородном магнитном поле под углом α к вектору
B
r
, то
величину результирующей
силы можно определить по формуле
F
м
= I
.
L
.
B sinα. (1.3)
В остальных случаях для получения результирующей силы приходится ин-
тегрировать формулу (1.2), с учетом изменения входящих в нее величин. На-
пример, если проводник с силой тока
I
1
находится в магнитном поле другого
прямого бесконечного провода с силой тока
I
2
, то необходимо учитывать, что
магнитное поле второго провода меняется по формуле
ο 2
μ
2π
I
B
r
= , (1.4)
где
r — расстояние от второго провода.
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 6, п. 35, 37.
2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.–
М.: Наука, 1975. Гл. 6, п. 6.1.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 1990. Гл. 14, п. 111, 114.
Если по проводу протекает элек- r
трический ток силой I, то элемент dl
провода длиной dl (рис. 1.2) можно I
рассматривать как движущийся за- dq
ряд dq = λ.dl, где λ — линейная
плотность зарядов. Тогда в магнит- Рис. 1.2.
ном поле на этот элемент будет дей-
ствовать сила
. . . . . .
dFм = dq
r VB r sinα = λ V .dl B sinα,
где α — угол между векторами V и B . Так как λ V = I, то это выражение можно
преобразовать к виду r r
r
dFм = I.dl.B sinα или dFM = I ⋅ dl × B . (1.2)
Полученная формула для силы, действующей на элемент длины с током в
магнитном поле, называется законом Ампера. Если прямолинейный проводник r
длиной L находится в однородном магнитном поле под углом α к вектору B , то
величину результирующей силы можно определить по формуле
Fм = I.L.B sinα. (1.3)
В остальных случаях для получения результирующей силы приходится ин-
тегрировать формулу (1.2), с учетом изменения входящих в нее величин. На-
пример, если проводник с силой тока I1 находится в магнитном поле другого
прямого бесконечного провода с силой тока I2, то необходимо учитывать, что
магнитное поле второго провода меняется по формуле
μ I
B= ο 2, (1.4)
2πr
где r — расстояние от второго провода.
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 6, п. 35, 37.
2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.–
М.: Наука, 1975. Гл. 6, п. 6.1.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 1990. Гл. 14, п. 111, 114.
