Магнетизм. Новиков С.М. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГТУ ГА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

i
ε
Ψd
dt
=− ,
где
1
ΨΦ
N
i
i=
=
∑
— потокосцепление. При условии одинаковости всех Φ
i
можно
записать
ΨΦN= . Тогда
i
ε
Φd
N
dt
=−
. (5.6)
В однородных магнитных полях для плоского проводящего контура ограни-
чивающего площадь
S формула (5.6) существенно упрощается и большинство
задач можно разбить на следующие типы:
1. Неподвижный контур в меняющемся во времени магнитном поле. Нор-
маль к контуру направлена под углом
α к вектору
dB
dt
r
. В этом случае
i
ε cos α
dB
NS
dt
=− ⋅ ⋅
. (5.7)
2. Магнитное поле однородно и стационарно. Меняется угол
α между нор-
малью к контуру и вектором
B
r
(например αωt
=
)
i
ε
cos(ω )dt
NBS
dt
=−
. (5.8)
3. Магнитное поле однородно и стационарно. Меняется площадь контура. В
этом случае
i
ε
cosα
dS
NB
dt
=−
. (5.9)
В последнем случае часто более удобной является формула (5.4)
или (5.5).
Кроме того, при объединении формулы (5.2)
и (5.3) в закон Фарадея-Ленца от-
дельные случаи не учитывались. Для них необходимо использовать непосред-
ственно формулу (5.3)
.
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 8, п. 53, 54.
2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.
– М.: Наука, 1975. Гл. 7, п. 7.1-7.5.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 1990. Гл. 15, п. 122-124.
                                     εi = − ddtΨ ,
         N
где Ψ = ∑ Φi — потокосцепление. При условии одинаковости всех Φi можно
        i=1
записать Ψ = NΦ . Тогда
                                        εi = − N ddtΦ .                        (5.6)
   В однородных магнитных полях для плоского проводящего контура ограни-
чивающего площадь S формула (5.6) существенно упрощается и большинство
задач можно разбить на следующие типы:
   1. Неподвижный контур в меняющемся во времени         r     магнитном поле. Нор-
                                                       dB
маль к контуру направлена под углом α к вектору            . В этом случае
                                                       dt
                                εi = − N dB
                                          dt
                                             ⋅ S ⋅ cosα .                      (5.7)
   2. Магнитное поле однородно
                            r     и стационарно. Меняется угол α между нор-
малью к контуру и вектором B (например α = ωt )
                              εi = − NBS d cos(ω
                                              dt
                                                    t)
                                                       .                       (5.8)
   3. Магнитное поле однородно и стационарно. Меняется площадь контура. В
этом случае
                                  εi = − NB dS
                                             dt
                                                cosα .                         (5.9)
   В последнем случае часто более удобной является формула (5.4) или (5.5).
Кроме того, при объединении формулы (5.2) и (5.3) в закон Фарадея-Ленца от-
дельные случаи не учитывались. Для них необходимо использовать непосред-
ственно формулу (5.3).




                                     Литература
   1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны.
Волновая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 8, п. 53, 54.
   2. Парселл Э. Берклеевский курс физики. Т. 2: Электричество и магнетизм.
– М.: Наука, 1975. Гл. 7, п. 7.1-7.5.
   3. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 1990. Гл. 15, п. 122-124.

Страницы