Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

10
−+=
∑∑
q
q
q
q
q
q
l
l
mc
e
2
2
2
2
2
2
2
1ln
2 λ
λ
λ
λ
πλ
δ
(17)
Сравнивая формулу (17) с найденной из теории Лоренца
(уравнение (14)), замечаем, что вместо суммы, содержащей в
знаменателе разность квадратов λ
q
2
- λ
2
, появилось более сложное
выражение. При λ = λ
q
квадратная скобка, а, следовательно, и
отношение δ /λ
2
становится равным - ∞. При этом ветвь кривой для
области λ < λ
K
в рассмотренном ранее случае рассеяния излучения на
кальците (см. рис.1) хорошо согласуется с экспериментальными
данными. Оставшееся некоторое несоответствие теории и
эксперимента для области λ >λ
K
объясняется пренебрежением
экранирования К - электронов электронами наружных оболочек.
Учет такого экранирования в предложенной Хенлем [6]
квантовой теории дисперсии позволил достичь хорошего согласия и в
длинноволновой области рассеяния.
Подобные аномальные области рассеяния рентгеновского
излучения наблюдаются также в окрестностях длин волн L - , М - и
т.д. краев поглощения.
Результаты точного и приближенного расчета зависимости
декремента δ от длины волны λ падающего излучения в аномальной
области L – краев поглощения для золотой поверхности представлены
на рис.2.
Рис.2. Зависимость декремента δ от длины волны падающего
излучения для золота (Z=79) (сплошная кривая). Пунктирной кривой
представлен приближенный расчет по формуле (13).
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                              δ    e2                 lq
                                                            λ2q   
                                                                   
                                =       ∑ l q + λ ∑ 2 ln 1 − 2
                                                  2
                                                                                   (17)
                              λ2 2πmc 2  q            λq   λ     
                                                   q
                                                                  
                    Сравнивая формулу (17) с найденной из теории Лоренца
             (уравнение (14)), замечаем, что вместо суммы, содержащей в
             знаменателе разность квадратов λq2 - λ2, появилось более сложное
             выражение. При λ = λq квадратная скобка, а, следовательно, и
             отношение δ /λ2 становится равным - ∞. При этом ветвь кривой для
             области λ < λK в рассмотренном ранее случае рассеяния излучения на
             кальците (см. рис.1) хорошо согласуется с экспериментальными
             данными. Оставшееся некоторое несоответствие теории и
             эксперимента для области λ >λK объясняется пренебрежением
             экранирования К - электронов электронами наружных оболочек.
                    Учет такого экранирования в предложенной Хенлем [6]
             квантовой теории дисперсии позволил достичь хорошего согласия и в
             длинноволновой области рассеяния.
                    Подобные аномальные области рассеяния рентгеновского
             излучения наблюдаются также в окрестностях длин волн L - , М - и
             т.д. краев поглощения.
                    Результаты точного и приближенного расчета зависимости
             декремента δ от длины волны λ падающего излучения в аномальной
             области L – краев поглощения для золотой поверхности представлены
             на рис.2.




                  Рис.2. Зависимость декремента δ от длины волны падающего
             излучения для золота (Z=79) (сплошная кривая). Пунктирной кривой
             представлен приближенный расчет по формуле (13).



                                                                                      10

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы