Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 8 стр.

                    2. Для данного вещества (то есть когда величина L не меняется)
                                                           δ    e2 L
             отношение          δ /λ 2
                                         постоянно:          =        = Const .    Постоянство
                                                           λ2 2 πmc 2
                           δ
             величины           также хорошо подтверждается экспериментом для
                           λ2
             случаев λ<< λq.
                  Отмеченная выше близость коэффициента преломления к
             единице препятствует решению ряда практических задач. Для
             увеличения этого коэффициента следовало бы использовать большие
             длины волн. Однако, увеличение λ приближает ее к области длин волн
             λq краев поглощения, где дисперсия усложняется влиянием частот
             собственных колебаний электронов атома и существенным ростом
             коэффициента истинного поглощения τ, что приводит к росту
             величины β.
                  Оценим пригодность теории Лоренца в так называемой области
             аномальной дисперсии, где λ становится близким к λq. Переходя в
             выражении (10) от частот к длинам волн, для величины δ / λ2 можем
             записать:
                                              δ    e2       l q λ2q
                                                =      ∑
                                              λ2 2πmc 2 q λ2q − λ2
                                                                                           (14)


                   Выразим величину lq (число q-электронов в единице объема)
             через zq число q - электронов в атоме, где λq близко к λ:

                                                       ρN
                                                lq =      zq .
                                                       M

                  Здесь ρ - плотность вещества; М - молекулярный вес; N -число
             Авогадро.
                  Подставив это выражение в (14) и выделив из суммы К -
             оболочку, получаем:
                                              δ    e 2 ρN  z K λ2K          z q λ2q 
                                                =                    + ∑              .
                                              λ2 2πmc 2 M  λ2K − λ2 q. ≠K λ2q − λ2 
                                                                                           (15)


                  Рассмотрим область длин волн вблизи длины волны К - края
             поглощения. В этом случае λ << λq для всех остальных оболочек и
             можно принять, что
                                        z q λ2q
                                 ∑ 2              ≈ ∑ zq = ZA − z K
                                q. ≠ K λ q − λ
                                                2
                                                   q. ≠ K

             С учетом полученного выражения формула (15) перепишется как


                                                                                                  8

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com