Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

14
Из табл.2 следует, что при заданных условиях неточность
выражения (21) сказывается только до углов ϕ
о
, примерно в два раза
превышающих минимальный угол преломления (ϕ
о
)
min
. При больших
углах эта формула вполне применима для вычисления направления
преломленного луча.
В завершение настоящего раздела получим приближенное
соотношение между углами ϕ и ϕ
о
, часто используемое при
сравнительно малых их величинах и учитывающее поглощение
излучения преломляющей средой. Абсолютный коэффициент
преломления может быть представлен как
β−δ−=
ϕ
ϕ
=
i1
cos
cos
n
0
.
Возводя в квадрат обе части этого равенства, получаем:
)i(21
sin1
sin1
2
0
2
β+δ−≈
ϕ−
ϕ
−
.
В предположении, что углы ϕ и ϕ
0
малы, имеем:
)i(21
1
1
2
2
0
β+δ−≈
ϕ−
ϕ
−
откуда, с учетом малой величины произведений )(
2
0
βδϕ i+ и
)(
2
βδϕ i+ , получается приближенное выражение:
β−δ−ϕ≈ϕ i22
2
0
(27)
7
1. Ландсберг Г.С. Оптика// 5 изд., М., 1976 (Общий курс физики).
2. Born M., and Wolf E. Principles of optics// Pergamon Press, London, 6
th
ed., 1980.
3. Блохин М.А. Физика рентгеновских лучей// М.: ГИТТЛ, 1957, 518 с.
4. Kallman H. u. Mark H. Naturwiss., 1926, Bd.14, s.648.
5. Kallman H. u. Mark H. Ann. d. Physik (4), 1927, Bd.82, s.585.
6. Honl H. Ann. d. Physik, 1933, Bd.18, s.538.
7
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                  Из табл.2 следует, что при заданных условиях неточность
             выражения (21) сказывается только до углов ϕо, примерно в два раза
             превышающих минимальный угол преломления (ϕо)min . При больших
             углах эта формула вполне применима для вычисления направления
             преломленного луча.
                  В завершение настоящего раздела получим приближенное
             соотношение между углами ϕ        и ϕо, часто используемое при
             сравнительно малых их величинах и учитывающее поглощение
             излучения преломляющей средой. Абсолютный коэффициент
             преломления может быть представлен как

                                               cos ϕ 0
                                          n=           = 1 − δ − iβ .
                                                cos ϕ

                    Возводя в квадрат обе части этого равенства, получаем:

                                        1 − sin 2 ϕ 0
                                                      ≈ 1 − 2(δ + iβ) .
                                        1 − sin 2 ϕ

                    В предположении, что углы ϕ и ϕ0 малы, имеем:

                                           1 − ϕ 02
                                                    ≈ 1 − 2(δ + iβ)
                                           1 − ϕ2

                     откуда, с учетом малой величины произведений ϕ 02 (δ + iβ ) и
             ϕ 2 (δ + iβ ) , получается приближенное выражение:

                                               ϕ ≈ ϕ02 − 2δ − 2iβ                    (27)
             7
             1. Ландсберг Г.С. Оптика// 5 изд., М., 1976 (Общий курс физики).
             2. Born M., and Wolf E. Principles of optics// Pergamon Press, London, 6 th
                ed., 1980.
             3. Блохин М.А. Физика рентгеновских лучей// М.: ГИТТЛ, 1957, 518 с.
             4. Kallman H. u. Mark H. Naturwiss., 1926, Bd.14, s.648.
             5. Kallman H. u. Mark H. Ann. d. Physik (4), 1927, Bd.82, s.585.
             6. Honl H. Ann. d. Physik, 1933, Bd.18, s.538.
             7




                                                                                        14

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы