Преломление и отражение рентгеновского излучения. Павлинский Г.В. - 31 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

31
I
min
=0. Это объясняется тем, что при сложении одинаковых амплитуд
падающей и отраженной волны они либо удваиваются (в антиузлах),
либо уменьшаются до нуля (в узлах). При этом интенсивности,
определяемые как квадрат амплитуды, принимают значения 4I
0
и 0,
соответственно.
Интенсивность преломленной волны экспоненциально
уменьшается с глубиной x в соответствии с уравнением
−=ϕ
e
2
i
s00
x
x
expEI)x,(I (53)
где x
e
– глубина проникновения, определяемая уравнением (35),
а амплитуда преломленной волны
i
s
E как это следует из матричного
уравнения (49), равна величине
1
0
0
2
m
1
ϕ+ϕ
ϕ
=
. Квадрат этой амплитуды
определяет пропускаемость отражающего материала и может быть
выражен через отражательную способность R(ϕ
0
). После замены
квадрата амплитуды
2
i
s
E в (53) на отражательную способность,
получаем:
−
ϕ
−=ϕ
ee
0
00
x
x
exp
x
)R1(CI)x,(I , (54)
где
βπ
λ
=
1
4
С и β - характеристика поглощающей способности
отражающего материала.
Рис. 9. Интенсивность выше и ниже поверхности кремния для MoKα -
излучения при его падении на поверхность под углом (ϕ
0
)
max
= 0,1
0
.
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
             Imin=0. Это объясняется тем, что при сложении одинаковых амплитуд
             падающей и отраженной волны они либо удваиваются (в антиузлах),
             либо уменьшаются до нуля (в узлах). При этом интенсивности,
             определяемые как квадрат амплитуды, принимают значения 4I0 и 0,
             соответственно.
                   Интенсивность            преломленной          волны     экспоненциально
             уменьшается с глубиной x в соответствии с уравнением
                                                         2     x 
                                   I(ϕ 0 , x ) = I 0 E is exp −                    (53)
                                                               xe 
                   где xe – глубина проникновения, определяемая уравнением (35),
             а амплитуда преломленной волны E si как это следует из матричного
                                                      1      2ϕ 0
             уравнения (49), равна величине               =        . Квадрат этой амплитуды
                                                      m ϕ 0 + ϕ1
             определяет пропускаемость отражающего материала и может быть
             выражен через отражательную способность R(ϕ0). После замены
                                               2
             квадрата амплитуды E si в (53) на отражательную способность,
             получаем:
                                                         ϕ       x 
                            I(ϕ 0 , x ) = I 0 C(1 − R ) 0 exp −       ,            (54)
                                                         xe      xe 
                       λ 1
             где С =          и β - характеристика поглощающей способности
                       4π β
             отражающего материала.




             Рис. 9. Интенсивность выше и ниже поверхности кремния для MoKα -
             излучения при его падении на поверхность под углом (ϕ0)max = 0,10.


                                                                                         31

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы