ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
58
Вычтем (7.8) из (7.9):
||
().
x
xctt−= −
(7.10)
Очевидно (см. рис. 7.4), что
|
x
x
≠
, (
|
x
x> ), тогда и
|
tt
≠
, и
|
tt> .
Таким образом, интервал времени между одним и тем же событием
(прохождением лучом света точки А) различен в разных системах отсчета,
т.е. время носит относительный характер.
Классические преобразования Галилея при переходе от одной сис-
темы к другой имеют вид
от S к S
|
, от S
|
к S
|
|
|
|
x
xVt
yy
zz
tt
⎧
=−
⎪
=
⎪
⎨
=
⎪
⎪
=
⎩
|
|
|
|
x
xVt
yy
zz
tt
⎧
=
+
⎪
=
⎪
⎨
=
⎪
⎪
=
⎩
В СТО, когда точка будет двигаться со скоростью, соизмеримой
скорости света, они заменяются преобразованиями Лоренца:
от
S к S
|
, от S
|
к S
|
2
|
|
2
|
2
1
/
1
x
Vt
x
yy
zz
tVxc
t
−
⎧
=
⎪
−
β
⎪
⎪
=
⎪
⎨
=
⎪
⎪
−
⎪
=
⎪
−
β
⎩
|
2
|
|
|2
2
1
/
,
1
x
Vt
x
yy
zz
tVxc
t
⎧
+
=
⎪
−β
⎪
⎪
=
⎪
⎨
=
⎪
⎪
+
⎪
=
⎪
−β
⎩
(7.11)
где
/Vcβ= .
Видно, что при переходе от одной системы к другой меняется толь-
ко знак скорости.
Преобразования Лоренца при
Vc
переходят в преобразования Га-
лилея
– это суть принципа соответствия. Преобразования Лоренца верны
при любых скоростях, а Галилея – только при малых.
Из преобразований Лоренца следует очень важный вывод о том, что
как расстояние, так и промежуток времени между двумя событиями ме-
няются при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой, в
то время как в
рамках преобразований Галилея эти величины считались
абсолютными, не изменяющимися при переходе от системы к системе.
Кроме того, как пространственные, так и временные преобразования не
являются независимыми, поскольку в закон преобразования координат
входит время, а в закон преобразования времени – пространственные ко-
Вычтем (7.8) из (7.9): x |− x = c(t |− t ). (7.10) Очевидно (см. рис. 7.4), что x ≠ x | , ( x > x | ), тогда и t ≠ t | , и t > t | . Таким образом, интервал времени между одним и тем же событием (прохождением лучом света точки А) различен в разных системах отсчета, т.е. время носит относительный характер. Классические преобразования Галилея при переходе от одной сис- темы к другой имеют вид от S к S |, от S | к S ⎧ x | = x − Vt ⎧ x = x |+ Vt ⎪ | ⎪ ⎪y = y ⎪y = y | ⎨ | ⎨ ⎪z = z ⎪z = z | ⎪t | = t ⎪t = t | ⎩ ⎩ В СТО, когда точка будет двигаться со скоростью, соизмеримой скорости света, они заменяются преобразованиями Лоренца: от S к S |, от S | к S ⎧ | x − Vt ⎧ x |+ Vt ⎪x = ⎪x = ⎪ 1 − β2 ⎪ 1 − β2 ⎪ y |= y ⎪y = y | ⎪ ⎪ ⎨ | ⎨ (7.11) ⎪z = z ⎪z = z | ⎪ t − Vx / c 2 ⎪ t |+ Vx / c 2 ⎪t |= ⎪t = , ⎪⎩ 1 − β2 ⎪⎩ 1 − β2 где β = V / c . Видно, что при переходе от одной системы к другой меняется толь- ко знак скорости. Преобразования Лоренца при V c переходят в преобразования Га- лилея – это суть принципа соответствия. Преобразования Лоренца верны при любых скоростях, а Галилея – только при малых. Из преобразований Лоренца следует очень важный вывод о том, что как расстояние, так и промежуток времени между двумя событиями ме- няются при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой, в то время как в рамках преобразований Галилея эти величины считались абсолютными, не изменяющимися при переходе от системы к системе. Кроме того, как пространственные, так и временные преобразования не являются независимыми, поскольку в закон преобразования координат входит время, а в закон преобразования времени – пространственные ко- 58
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- …
- следующая ›
- последняя »