ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
На практике при анализе периодических процессов начальные
фазы часто не принимаются во внимание. В этом случае формуле
(1.39) соответствует дискретный спектр, изображенный на рисунке
9. Иногда полигармонические процессы состоят всего из нескольких
компонент. В других случаях компонента с основной частотой
может отсутствовать.
Центрированным называют сигнал, лишенный постоянной
составляющей
X t a kwt b kwt A kwt
kk k
kk
0
11
() ( sin cos ) sin( )=+=
=
∞
=
∞
∑∑
ϕ
k
+
t
(1.40)
Полная энергия сигнала описывается соотношением
AXtd
T
=
∫
0
2
0
()
Aabkwtdt
T
A
kk k
kk
T
=+ +=
=
∞
=
∞
∑∑
∫
()sin( )
22 2
11
0
2
ϕ
k
2
(1.41)
то есть энергия сигнала пропорциональна сумме квадратов
бесконечного ряда гармоник.
Часто в качестве модели сигнала используется усеченный ряд
Фурье
, (1.42)
X t a kwt b kwt
m
kk
k
N
0
1
() ( sin cos )=+
=
∑
причем N определяется в предположении, что энергия модели
составляет 95% энергии самого сигнала, что эквивалентно
отысканию верхней граничной частоты и, следовательно,
нахождению частотного диапазона сигнала.
Физические явления, которым соответствуют
полигармонические процессы, встречаются гораздо чаще явлений,
описываемых простой гармонической функцией. В
действительности когда тот или иной процесс относят к типу
гармонических, то зачастую при этом имеют в виду только
приближенное представление процесса, который на самом деле
является полигармоническим. Например, при тщательном
исследовании колебаний напряжения на выходе генератора
переменного тока можно обнаружить гармоники высших порядков.
На практике при анализе периодических процессов начальные фазы часто не принимаются во внимание. В этом случае формуле (1.39) соответствует дискретный спектр, изображенный на рисунке 9. Иногда полигармонические процессы состоят всего из нескольких компонент. В других случаях компонента с основной частотой может отсутствовать. Центрированным называют сигнал, лишенный постоянной составляющей 0 ∞ ∞ X ( t ) = ∑ ( a k sin kwt + b k cos kwt ) = ∑ A k sin( kwt + ϕ k ) (1.40) k =1 k =1 Полная энергия сигнала описывается соотношением T 02 A = ∫ X ( t )d t 0 T ∞ ∞ T A = ∫∑ ( a2k + b 2k ) sin 2 ( kwt + ϕ k )dt = 2 ∑ A 2k (1.41) 0 k =1 k =1 то есть энергия сигнала пропорциональна сумме квадратов бесконечного ряда гармоник. Часто в качестве модели сигнала используется усеченный ряд Фурье 0 N X m ( t ) = ∑ ( a k sin kwt + b k cos kwt ) , (1.42) k =1 причем N определяется в предположении, что энергия модели составляет 95% энергии самого сигнала, что эквивалентно отысканию верхней граничной частоты и, следовательно, нахождению частотного диапазона сигнала. Физические явления, которым соответствуют полигармонические процессы, встречаются гораздо чаще явлений, описываемых простой гармонической функцией. В действительности когда тот или иной процесс относят к типу гармонических, то зачастую при этом имеют в виду только приближенное представление процесса, который на самом деле является полигармоническим. Например, при тщательном исследовании колебаний напряжения на выходе генератора переменного тока можно обнаружить гармоники высших порядков.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »