Пространственная задача математической теории пластичности. Радаев Ю.Н. - 85 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

1.7. Кинематика пространственного идеально пластического течения на поверхностях
скольжения
85
влетворяют условиям
dε
P
i
=0,dε
P
j
+ dε
P
l
=0 (i = j, j = l, l = i). (1.7.1)
Действительно, если считать, что поверхность сильного разрыва касатель-
ных составляющих приращений перемещений заменяется тонким слоем,
внутри которого вектор du изменяется непрерывно (см. рис. 1.7), то мож-
ве
р
хня
я
граница слоя
нижняя граница
слоя
d
t
u
d
d
+
d
t
u
-
Рис. 1.7. Слой скольжения внутри идеально пластического тела (касательная составля-
ющая приращений перемещений du
t
непрерывно переходит внутри слоя из положения
du
−
t
в положение du
+
t
)
но получить (N — единичный вектор, ортогональный рассматриваемой по-
верхности)
dε = ψ([du] ⊗ N + N ⊗ [du]),
где ψ — некоторая функция, определенная на поверхности разрыва при-
ращений перемещений. Привлекая затем соотношение совместности для
скачка вектора du
N · [du]=0,
Ю.Н. Радаев

Страницы